Ветер над морской поверхностью Лекция 3.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Поверхностные волны Лекция 2.
Advertisements

Статистическое описание ветрового волнения Спектры ветрового волнения Лекция 4.
Лаборатория нелинейных процессов в газовых средах МФТИ (FlowModellium Lab) Моделирование турбулентных пристенных течений В.А. Алексин, Ф.А. Максимов 17.
Гидродинамика Солнца Лекция 9Гидродинамика Солнца Лекция 9.
Течение вязких жидкостей Простые опыты: Передача вращения через воздушный зазор.
Схема модели: 1 – кювета с твердыми границами, 2 – «горячий» теплообменник, 3 – «холодный» теплообменник, 4 – основное адвективное течение, 5 – вторичные.
Развитие и затухание морских волн. Что такое ветровые волны? Морским волнением называется распространение колебательных перемещений частиц воды, происходящих.
Институт теплофизики им. С.С. Кутателадзе СО РАН Турбулентная структура закрученных пропано- воздушных племен В стереоскопической конфигурации выполнены.
Основные уравнения движения жидкостей Уравнение неразрывности потока. Дифференциальные уравнения движения идеальной и реальной жидкости (уравнение Навье.
1 ФГУП «НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. А.П. Александрова» Ю.В. ЮДОВ DIRECT NUMERICAL SIMULATION DNS 5-я международная научно-техническая.
1 МЕХАНИКА СПЛОШНЫХ СРЕД. 2 Численные методы Автор курса лекций: Породнов Борис Трифонович, д. ф.-м. н., профессор кафедры молекулярной физики УГТУ-УПИ.
я 50*60:100= н 4000*3:100= в = н 140:70*2000= р = и 80*4+60*3= а( ):4= е 10000:2-1= У 842*1000*0=
Механизм генерации ультранизкочастотных электромагнитных колебаний в пограничной области плазменного слоя Шевелёв М.М., Буринская Т.М. ИКИ РАН «Физика.
М ОДЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОВОГО ПОТОКА ЗА СОПЛОМ Кондаков В.Г. Якутск, ноября 2011 г.
Лекция 2 Кинетика реакций второго, нулевого и n- ого порядков.
Кафедра ВЭПТ Методы исследования топливных элементов 1 Лекция 11 Гидродинамические методы Достоинства и недостатки Теория ЭХ систем с конвекцией Конвективно.
Буковская К.С.. Течение Пуазейля Уравнения Навье Стокса система дифференциальных уравнений в частных производных, описывающая движение вязкой ньютоновской.
Анохина Елизавета Новосибирский Государственный Университет, Лаб. 7.1, Институт Теплофизики СО РАН Научный руководитель Шторк С. И.
С.Д.АСФЕНДИЯРОВ АТЫНДАҒЫ ҚАЗАҚ ҰЛТТЫҚ МЕДИЦИНА УНИВЕРСИТЕТІ КАЗАХСКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ МЕДИЦИНСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМЕНИ С.Д.АСФЕНДИЯРОВА Выполнила:Пердали Айдана.
Давление – это Давление – это величина, равная отношению силы, действующей перпендикулярно поверхности, к площади этой поверхности.
Транксрипт:

Ветер над морской поверхностью Лекция 3

Полуэмпирические теории турбулентности Поля скорости и давления в турбулентном потоке удовлетворяют уравнению Навье-Стокса Средние и пульсационные компоненты поля скорости

Среднее от уравнения Навье-Стокса Среднее от условия несжимаемости турбулентное напряжение – неизвестная величина, система незамкнута

Уравнение для турбулентных напряжений Уравнение для пульсаций скорости

Уравнение для пульсаций скорости домножается на u k ` и усредняется по ансамблю Уравнения длясодержат неизвестные Градиентные гипотезы

Турбулентный пограничный слой z x Среднее от уравнения Навье-Стокса Градиентная аппроксимация Используя градиентную аппроксимацию, из уравнения Навье-Стокса имеем

T (z) из соображений размерности T (z) определяют При Профиль средней скорости параметр шероховатости

Профили средней скорости ветра и эффективной вязкости

Майлсовский механизм генерации волн ветром Ветровой инкремент волн на воде Волны нарастают при U zz