Радиальное распределение кинетической температуры внутри плотных ядер гигантских молекулярных облаков Малафеев С. Ю. ННГУ

Цели исследования На основе наблюдений линии излучения молекулы метил ацетилена CH 3 C 2 H(13-12) найти закон распределения кинетической температуры от радиуса ядер ГМО в предположении сферически- симметричной модели облака По данным наблюдений H 13 CO + (1-0) и C 18 O(1-0) оценить степень ионизации в пиках излучения CS(2- 1) и N 2 H + (1-0) и проверить предположение о том, что различия в распределения этих молекул связаны с диссоциативной рекомбинацией N 2 H +

Метод расчета температуры

Карты распределения кинетической температуры в S140, DR21, W3, S255

Закон распределения температуры от радиуса dl z r0r0 0 L r

Зависимость температуры от проекции в S140 Зависимость температуры от проекции, рассчитанной теоретически при α=-2, β=-0.4

(0, 40)-0.31(0.03)-0.32(0.03)-0.35(0.04)-0.23(0.02)S255 (15, -40)-0.36(0.11)-0.38(0.12)-0.41(0.12)-0.27(0.08)W3 (3, -5)-0.33(0.06)-0.35(0.06)-0.38(0.07)-0.25(0.04)Dr21 (-10, -12)-0.34(0.05)-0.36(0.05)-0.39(0.05)-0.26(0.03)S76E (10, 0)-0.40(0.06)-0.42(0.06)-0.45(0.06)-0.30(0.04)S140 (Δα, Δδ) ('', '') β (α=-2.5) β (α=-2.0) β (α=-1.5) γОбъект Показатель степени в распределении кинетической температуры от радиуса Теоретические расчеты при условии, что оптическая толщина много меньше единицы, дают показатель β=

Определение относительного содержания электронов

Распределение интенсивности С 18 O(1-0) и H 13 CO + (1-0) в S140 и S255

Результаты расчета относительного содержания электронов в пиках излучения CS(2-1) и N 2 H + (1-0) Объект (Δα, Δδ) ('', '') ПикX e, Max X e, W3 (0, -40) CS8,59.0 (160, -160)N2H+N2H DR21 (0, -20)CS (0, -40)N2H+N2H S140 (0, 0)CS (40, 20)N2H+N2H S255 (0, 0)CS (0, 60)N2H+N2H