Г.- и. володіє великою проникаючою здатністю, тобто може проникати крізь великі товщі речовини без помітного ослабіння. Основні процеси, що відбуваються при взаємодії Г.- и. з речовиною, фотоелектричне поглинання ( фотоефект ), комптонівське розсіяння ( комптон - ефект ) і утворення пар електрон - позитрон. При фотоефекті відбувається поглинання g - кванта одним з електронів атома, причому енергія g - кванта перетвориться ( за вирахуванням енергії зв ' язку електрона в атомі ) в кінетичну енергію електрона, що вилітає за межі атома. Вірогідність фотоефекту прямо пропорційна 5- ій мірі атомного номера елементу і обернено пропорційна 3- ій мірі енергії Г.- и. ( див. Фотоефект ). Т. о., фотоефект переважає в області малих енергій g - квантов (£ 100 кев ) на важких елементах (Pb, U) Фотоефект

Для виміру енергії Г.- и. у експериментальній фізиці застосовуються гамма - спектрометри різних типів, засновані переважно на вимірі енергії вторинних електронів. Основні типи спектрометрів Г.- и.: магнітні, сцинтиляційні, напівпровідникові, дифракційні для кристала ( см Гамма - спектрометр, Сцинтиляційний спектрометр, Напівпровідниковий спектрометр ) Гамма - спектрометр Сцинтиляційний спектрометр Напівпровідниковий спектрометр

Гамма - квантами є фотони з високою енергією. Вважається, що енергії квантів гамма - випромінювання перевищують 105 еВ, хоча різка межа між гамма - і рентгенівським випромінюванням не визначена. На шкалі електромагнітних хвиль гамма - випромінювання межує з рентгенівським випромінюванням, займаючи діапазон більш високих частот і енергій. В області кеВ гамма - випромінювання і рентгенівське випромінювання розрізняються тільки по джерелу : якщо квант випромінюється в ядерному переході, то його прийнято відносити до гамма - випромінювання ; якщо при взаємодіях електронів або при переходах в атомній електронній оболонці - до рентгенівського випромінювання. З точки зору фізики, кванти електромагнітного випромінювання з однаковою енергією не відрізняються, тому такий поділ умовно.