Фазово-эквивалентные преобразования. Эксперимент.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Импульсное представление. Распределение по импульсам. Возврат в координатное представление 1.5. Потенциальная яма в импульсном представлении.
Advertisements

Уравнение Шредингера в сферических координатах имеет вид: Данное уравнение Шредингера имеет решение в двух случаях:
Периодические граничные условия. Решетка Бравэ. Задача Шредингера. Оператор трансляций. Спектральный анализ Конечные кластеры и трансляционная инвариантность.
Данная связь постулируется в виде: - оператор Гамильтона (гамильтониан) - оператор Лагранжа (лагранжиан). Оператор Лагранжа связан с оператором Гамильтона.
Уравнение Шредингера. Бесконечная потенциальная яма. Конечная потенциальная яма 1.3. Квантовые одночастичные задачи. Потенциальная яма.
Тема: Электромагнитные волны 1. Электромагнитные волны. Шкала ЭМВ 2. Волновое уравнение электромагнитной волны 3. Свойства электромагнитных волн 4. Уравнение.
Дополнительные главы математической физики-2 Устойчивость решений эволюционных уравнений Николай Николаевич Розанов НИУ ИТМО, 2012.
1. МАТРИЦЫ И СИСТЕМЫ ЛИНЕЙНЫХ УРАВНЕНИЙ 1.1. Матрицы. Действия с матрицами Определение 1.1. Таблица вида: (1.1) в которой все – заданные числа, называется.
Работа с матрицами Задача 1. Выполните действия с матрицами.
§ 11. ЛИНЕЙНЫЕ ОПЕРАТОРЫ 1. Определение линейного оператора Пусть L и V – линейные пространства над F (где F – множество рациональных, действительных или.
Операторы в квантовой механике Каждой физической величине A сопоставляется оператор Среднее значение величины A для квантового ансамбля с волновой функцией.
Модель сильной связи. Гамильтонова матрица. Модель сильной связи без взаимодействия 1.8. Ферми-системы. Модель сильной связи.
Экономика и свойства функций Экономика и свойства функций.
Функции и и их графики.. Таблица значений x y X y
Лекция 3 Бесконечно малые и бесконечно большие 1.Понятие бесконечно малой функции в окрестности, свойства. 2.Понятие бесконечно большой свойства. 3.Порядок.
я 50*60:100= н 4000*3:100= в = н 140:70*2000= р = и 80*4+60*3= а( ):4= е 10000:2-1= У 842*1000*0=
Потенциальное (упругое) рассеяние Частица массы m в поле рассеивающего потенциала U(r): Волновая функция (r) вдали от рассеивателя r k = (2m ) 1/2 - волновой.
Точные решения в одномерной и двумерной моделях Изинга. Отсутствие фазового перехода в одномерном случае 1.3. Точное решение модели Изинга.
Бозе-эйнштейновская конденсация. Возбуждения в неидеальном бозе-газе. Сверхтекучесть. Критерий сверхтекучести Ландау 1.8. Конденсация Бозе – Эйнштейна.
Сегодня: пятница, 24 июля 2015 г.. ТЕМА: ЭЛЕМЕНТЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ 1. Гипотеза де Бройля и ее опытное подтверждение 2. Соотношение неопределенностей.
Транксрипт:

Фазово-эквивалентные преобразования

Эксперимент

NN-потенциал Эксперимент

NN-потенциал Эксперимент

МОБИК NN-потенциал Эксперимент

МОБИК NN-потенциал Эксперимент Энергии связи Спектры Сечения

МОБИК NN-потенциал Эксперимент Энергии связи Спектры Сечения

МОБИК NN-потенциал Эксперимент Энергии связи Спектры Сечения

МОБИК NN-потенциал Эксперимент Энергии связи Спектры Сечения

Уравнение Шредингера

Факторизация гамильтониана (одноканальный случай)

Свойства преобразований

Многоканальный случай Асимптотика потенциала – диагональная матрица, ненулевые элементы которой являются пороговыми энергиями в соответствующем канале

Многоканальный случай

Фазово-эквивалентные преобразования

Факторизация гамильтониана. Первое преобразование

Факторизация гамильтониана. Волновая функция

Модификация S-матрицы

Факторизация гамильтониана. Второе преобразование

S-матрица после второго преобразования