Электричество и магнетизм Лекция 3. Потенциал. Работа электрического поля. Электроемкость.

dldl 1 2 α E l Работа перемещения заряда в электрическом поле F=q 0 ·E Работа перемещения на участке dl, совершаемая силой F=q 0 ·E, действующей на переносимый заряд q 0 равна: A=q 0 ·E· ·cos α A=q 0 ·E· dl ·cos α 12 Полная работа переноса заряда q 0 из 1 в 2 равна: Эта работа может быть как положительной, так и отрицательной положительная работа отрицательная работа положительная работа - совершается силами поля отрицательная работа - совершается внешнееими силами

Выясним, может ли работа зависеть от формы и размеров пути переноса заряда dldl 1 2 α E l l А 12 А 12 – работа по перемещению заряда вдоль пути l Пусть А 12 > А 12, тогда будет выигрыш в работе А 12 - А 12 поле электростатическое Такие источники энергии в природе не обнаружены (по закону сохранения энергии) Значит А 12 = А 12, тогда Не зависит ни от величины переносимого заряда, ни от формы и размеров пути переноса, а определяется только положением точек в данном электрическом поле. Работа сил электростатического поля при перемещении заряда по любой замкнутой траектории равна нулю.

разность потенциалов Если одна из точек расположена в пространстве, где поля нет, тогда φ 2 =0 Потенциал данной точки электрического поля равен отношению работы переноса пробного заряда из данной точки поля в другую точку, где электрическое поле отсутствует (например, в бесконечность), к величине переносимого заряда

Потенциал – скалярная величина, зависит от знака работы переноса А 0 положительные отрицательные Потенциалы всех точек поля вокруг положительных зарядов - положительные отрицательных зарядов - отрицательные Разность потенциалов между двумя точками равна 1 В (вольту), если работа переноса одного кулона электричества из одной точки в другую равна одному джоулю: 1В = 1Дж/Кл 1 эВ = 1,6· Кл · 1В = 1,6· Дж В атомной физике работа перемещения элементарных зарядов в электрическом поле измеряется в электрон-вольтах (эВ) 1 эВ равен работе перемещения электрона, если разность потенциалов начальной и конечной точек перемещения равна 1В

Потенциал φ поля точечного заряда q 0 на расстоянии r от него относительно бесконечно удаленной точки вычисляется следующим образом: Как следует из теоремы Гаусса, эта же формула выражает потенциал поля однородно заряженного шара (или сферы) при r R, где R – радиус шара. Для наглядного представления электростатическое поля наряду с силовыми линиями используют эквипотенциальные поверхности. эквипотенциальной поверхностью поверхностью равного потенциала. Поверхность, во всех точках которой потенциал электрического поля имеет одинаковые значения, называется эквипотенциальной поверхностью или поверхностью равного потенциала. Силовые линии электростатическое поля всегда перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям. Эквипотенциальные поверхности кулоновского поля точечного заряда – концентрические сферы. Эквипотенциальные поверхности Силовые линии

Работа перемещения некоторого заряда из одной точки поля в другую равна произведению этого заряда на разность потенциалов начальной и конечной точек перемещения: Если пробный заряд q совершил малое перемещение Δl вдоль силовой линии из точки (1) в точку (2), то можно записать: ΔА 12 = q·E ·Δl = q·(φ 1 -φ 2 ) = - q·Δφ Отсюда следует Это соотношение в скалярной форме выражает связь между напряженностью поля и потенциалом. l – координата, отсчитываемая вдоль силовой линии. Напряженность в данной точке поля равна изменению потенциала на единицу длины вдоль нормали к эквипотенциальной поверхности, проходящей через эту точку («минус» показывает направление в сторону убывания потенциала)

Потенциал φ поля точечного заряда q 0 на расстоянии r от него относительно бесконечно удаленной точки вычисляется следующим образом: потенциал точечного заряда по абсолютной величине убывает обратно пропорционально расстоянию. cosα = +1; dl = dr потенциал данной точки поля точечного заряда численно равен потенциальной энергии системы, состоящей из заряда q и единичного заряда q 0, помещенного в эту точку поля

Проводники – вещества, содержащие свободные электроны. Проводники в электрическом поле 1. Электростатическое поле внутри однородного заряженного проводника отсутствует.

Если проводник заряжен, то есть на нем находится избыточный заряд какого - либо знака, то из-за того, что одноименные заряды отталкиваются, они будут стремиться занять как можно больший объем и окажутся все на поверхности проводника. Наличие поля внутри привело бы к непрерывному движению зарядов до тех пор, пока поле не исчезло бы. Таким образом, внутри заряженного проводника электростатическое поле отсутствует. Потенциал внутри проводника постоянен.

Е внешнее. Е внутр. Е внешнее.= Е внутр.

Если проводник поместить во внешнееее электрическое поле, то начнется перемещение свободных зарядов таким образом, что положительные заряды скапливаются на одной стороне, а отрицательные - на противоположной. Перераспределение зарядов будет происходить до тех пор, пока поле, созданное этими зарядами, не скомпенсирует внешнееее поле. Если в этот момент разделить проводник плоскостью, перпендикулярной внешнееему полю, то разделенные части проводника окажутся заряженными разноименно. В разделении зарядов и заключается явление электростатической индукции. Благодаря этому явлению осуществляется электростатическая защита. Если какой-либо прибор необходимо защитить от внешнееих электрических полей, то его помещают в проводящую оболочку. 2.

3. 3. Внутри проводника электрический заряд отсутствует; весь заряд проводника, полученный им при электризации, может располагаться только на его поверхности. Проводники в электрическом поле Если внутри проводника имеется полость, то в каждой точке этой полости электростатическое поле равно нулю: Е=0

4. 4. Напряженность электростатического поля на внешнееей поверхности проводника направлена перпендикулярно к этой поверхности. Если напряженность электрического поля будет направлена под углом к поверхности проводника, то под действием составляющей этого поля, параллельной поверхности, заряды двигались бы непрерывно, что противоречит закону сохранения энергии. Отсюда следует вывод - напряженность электростатического поля перпендикулярна поверхности проводника. Также известно, что эквипотенциальные поверхности перпендикулярны силовым линиям, поэтому поверхность проводника является эквипотенциальной.

6. 6. Во всех точках внутри проводника потенциал электростатического поля имеет одно и то же значение Электрические заряды распределяются по поверхности проводника так, что электростатическое поле оказывается сильнее на выступах проводника и слабее на его впадинах Если внутри проводника имеется полость, то в каждой точке этой полости электростатическое поле равно нулю: Е=0

8. 8. Если заряженный проводник имеет форму шара или сферы радиусом R, то напряженность и потенциал создаваемого им поля определяются выражениями: 0, если r < R k, если r >=R Е = k k, если r R =

Диэлектрики - это вещества, не содержащие свободных заряженных частиц, т.е. таких заряженных частиц, которые способны свободно перемещаться по всему объему тела. Поэтому диэлектрики не могут проводить электрический ток. Диэлектриками являются многие твердые тела (фарфор, янтарь, эбонит, стекло, кварц, мрамор и др.), некоторые жидкости (например, дистиллированная вода) и все газы. По внутреннему строению диэлектрики разделяются на полярные и неполярные.

В полярных диэлектриках молекулы являются диполями, в которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов не совпадают. К таким диэлектрикам относятся спирт, вода, аммиак и др.

Неполярные диэлектрики состоят из атомов или молекул, у которых центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают. К таким веществам относятся инертные газы, водород, кислород, полиэтилен и др.

Если диэлектрик поместить во внешнееее электрическое поле, то происходит поляризация диэлектрика. При этом процессе молекулы диэлектрика ориентируются по внешнееему электрическому полю. На противоположных поверхностях диполя появляются связанные заряды. Это приводит к тому, что в диэлектриках возникает свое электрическое поле, направленное против внешнееего, и в сумме поле внутри диэлектрика будет меньше внешнееего. Диэлектрическая проницаемость, о которой мы говорили раньше, характеризует способность диэлектрика к ослаблению внешнееего поля.

В полярных диэлектриках поляризация происходит в результате переориентации диполей. Когда нет внешнееего поля, диполи сориентированы хаотично и суммарное поле внутри вещества равно нулю. Во внешнееем поле под действием кулоновских сил происходит поворот диполей. Воздействие внешнееего электрического поля испытывают все молекулы диэлектрика. Это приводит к тому, что в диэлектрике возникает собственное электрическое поле. Электрическое поле внутри диэлектриков будет ослаблено по сравнению с внешнееим полем Е. Наряду с ориентирующим действием кулоновских сил, дипольные молекулы находятся под влиянием теплового движения. Тепловое движение стремится нарушить ориентацию диполей. Поляризация полярных диэлектриков

Когда неполярный диэлектрик помещают во внешнееее электрическое поле, происходит перераспределение зарядов внутри молекул таким образом, что в целом в диэлектрике появляется собственное поле. В отличие от полярных диэлектриков, здесь нет влияния теплового движения на процесс поляризации.

Виды поляризации Упругая поляризация электронного смещения – внешнееее поле смещает электронную оболочку атомов относительно ядра ионного смещения – смещение в кристаллической решетке разноименно заряженных ионов в противоположных направлениях Ориентационная или дипольная поляризация – если молекулы имеют собственный электрический момент, то внешнееее поле ориентирует их Спонтанная (самопроизвольная) поляризация – у диэлектриков, имеющих в объеме большие поляризованные области (домены). Под действием поля разупорядоченные электрические моменты доменов ориентируются определенным образом

Поляризация диэлектрика сопровождается появлением поверхностных зарядов на его границах, а также внутреннего поля Е, образованного этими зарядами. Е0Е0 Е При наличии диэлектрика индукция избыточных зарядов не изменяется, но Е уменьшается в ε раз Е=Е 0 -Е =Е 0 /ε E = (1-1/ε)Е 0 =(ε-1)Е 0 /ε = (ε-1)Е Р э =ε 0 ·Е = ε 0 ·(ε-1)Е = ε 0 ·χ ·Е D= ε 0 ·ε ·Е = ε 0 · Е + P э Вектор поляризации прямо пропорционален напряженности суммарного электрического поля в диэлектрике Р э =ε 0 ·χ ·Е

Ео -напряжённость электрического поля в вакууме Е - напряжённость электрического поля в диэлектрике -диэлектрическая проницаемость среды = Ео Ео Е

Электрострикция Электрострикция – деформация (сжатие или растяжение) диэлектрика и появление внутренних механических напряжений, в результате воздействия внешнееего электрического поля на заряды в молекулах диэлектрика. F1F1 ε1 ε 2 тело растягивается ε 1 < ε 2 тело сжимается

Пьезоэлектрический эффект эффект возникновения поляризации диэлектрика под действием механических напряжений прямойобратный возникновение механических деформаций под действием электрического поля. Прямой и обратный пьезоэлектрический эффекты наблюдаются в одних и тех же кристаллах пьезоэлектриках. Пьезоэффект нельзя путать с электрострикцией. В отличие от электрострикции, прямой пьезоэффект наблюдается только в кристаллах без центра симметрии.

Прямой пьезоэффект Прямой пьезоэффект используется: в пьезозажигалках, для получения высокого напряжения на разряднике до искрового пробоя воздуха; в датчиках в качестве чувствительного к силе элемента (чем больше сила, тем выше напряжение на контактах), например, в силоизмерительных датчиках и датчиках давления жидкостей и газов; в качестве чувствительного элемента в микрофонах, гидрофонах, приемных элементов сонаров; в контактном пьезоэлектрическом взрывателе (например к выстрелам РПГ-7). Обратный пьезоэлектрический эффект Обратный пьезоэлектрический эффект используется: в пьезоизлучателях звука в воздух (эффективны на высоких частотах и имеют небольшие габариты, такие например устанавливаются в музыкальные открытки, различные оповещатели, применяемые в массе бытовых устройств, от наручных часов, до разной кухонной технике), ультразвуковых излучателях; в излучателях гидролокаторов (сонарах); в системах сверхточного позиционирования, например в системе позиционирования иглы в сканирующем туннельном микроскопе или позиционер перемещения головки жёсткого диска; для подачи чернил в струйных принтерах, печатающих на сольвентных чернилах и чернилах с ультрафиолетовым отверждением; в пьезоэлектрических двигателях; в адаптивной оптике, для изгиба отражающей поверхности деформируемого зеркала. Прямой и обратный эффект Прямой и обратный эффект одновременно используются: в кварцевых резонаторах, используемых как эталон частоты; в пьезотрансформаторах для изменения напряжения высокой частоты.

Зависимость поляризации P от напряжённости электрического поля Е а) диэлектрика б) параэлектрика (нелинейного диэлектрика) в) сегнетоэлектрика Во многих телах вектор поляризации Р прямо пропорционален напряженности поляризующего поля Е, однако в некоторых кристаллах на характер зависимости Р от Е сильно влияет температура

электрической емкости. Если двум изолированным друг от друга проводникам сообщить заряды q 1 и q 2, то между ними возникает некоторая разность потенциалов Δφ, зависящая от величин зарядов и геометрии проводников. Разность потенциалов Δφ между двумя точками в электрическом поле часто называют напряжением и обозначают буквой U. Наибольший практический интерес представляет случай, когда заряды проводников одинаковы по модулю и противоположны по знаку: q 1 = – q 2 = q. В этом случае можно ввести понятие электрической емкости.

Электроемкостью системы Электроемкостью системы из двух проводников называется физическая величина, определяемая как отношение заряда q одного из проводников к разности потенциалов Δφ между ними: В системе СИ единица электроемкости называется фарад (Ф):

Величина электроемкости зависит от формы и размеров проводников и от свойств диэлектрика, разделяющего проводники. конденсаторами обкладками. Существуют такие конфигурации проводников, при которых электрическое поле оказывается сосредоточенным (локализованным) лишь в некоторой области пространства. Такие системы называются конденсаторами, а проводники, составляющие конденсатор, называются обкладками.

Простейший конденсатор – система из двух плоских проводящих пластин, расположенных параллельно друг другу на малом по сравнению с размерами пластин расстоянии и разделенных слоем диэлектрика. Такой конденсатор называется плоским. Электрическое поле плоского конденсатора в основном локализовано между пластинами; однако, вблизи краев пластин и в окружающем пространстве также возникает сравнительно слабое электрическое поле, которое называют полем рассеяния. В целом ряде задач можно приближенно пренебрегать полем рассеяния и полагать, что электрическое поле плоского конденсатора целиком сосредоточено между его обкладками (рисунок 2). Но в других задачах пренебрежение полем рассеяния может привести к грубым ошибкам, так как при этом нарушается потенциальный характер электрического поля

Поле плоского конденсатора. Идеализированное представление поля плоского конденсатора. Такое поле не обладает свойством потенциальности.

Согласно принципу суперпозиции, напряженность поля, создаваемого обеими пластинами, равна сумме напряженностей и полей каждой из пластин:

Внутри конденсатора вектора и параллельны; поэтому модуль напряженности суммарного поля равен

Вне пластин вектора и направлены в разные стороны, и поэтому

Каждая из заряженных пластин плоского конденсатора создает вблизи поверхности электрическое поле, модуль напряженности которого выражается соотношением

Из этих соотношений можно получить формулу для электроемкости плоского конденсатора, где ε o =8,85· Ф/м – электрическая постоянная. Поверхностная плотность σ заряда пластин равна где q – заряд, а S – площадь каждой пластины. Разность потенциалов Δφ между пластинами в однородном электрическом поле равна, где d – расстояние между пластинами.

Таким образом, электроемкость плоского конденсатора прямо пропорциональна площади пластин (обкладок) и обратно пропорциональна расстоянию между ними. Если пространство между обкладками заполнено диэлектриком, электроемкость конденсатора увеличивается в ε раз:

Большой электроемкостью обладают системы из двух проводников, называемые конденсаторами -q-q +q+q S S d Плоский конденсатор Конденсатор представляет собой два проводника, разделенные слоем диэлектрика. Проводники в этом случае называются обкладками конденсатора. 1. Электрическое поле сосредоточено внутри конденсатора. 3. Под зарядом конденсатора понимают абсолютное значение заряда одной из обкладок. 2. У сферического конденсатора, состоящего из двух концентрических сфер, все поле сосредоточено между ними. С = ε ε 0 S /d –емкость плоского конденсатора

Примерами конденсаторов с другой конфигурацией обкладок могут служить сферический и цилиндрический конденсаторы. Сферический конденсатор – это система из двух концентрических проводящих сфер радиусов R 1 и R 2. Цилиндрический конденсатор – система из двух соосных проводящих цилиндров радиусов R 1 и R 2 и длины L. Емкости этих конденсаторов, заполненных диэлектриком с диэлектрической проницаемостью ε, выражаются формулами:

1. параллельном соединении 1. При параллельном соединении конденсаторов напряжения на конденсаторах одинаковы: U 1 = U 2 = U, заряды равны q 1 = С 1 U и q 2 = С 2 U. Такую систему можно рассматривать как единый конденсатор электроемкости C, заряженный зарядом q = q 1 + q 2 при напряжении между обкладками равном U. Конденсаторы могут соединяться между собой, образуя батареи конденсаторов.

Отношение Отсюда следует

2. При последовательном 2. При последовательном соединении одинаковыми оказываются заряды обоих конденсаторов: q 1 = q 2 = q, а напряжения на них равны соответственно и Такую систему можно рассматривать как единый конденсатор, заряженный зарядом q при напряжении между обкладками U = U 1 + U 2.

Пластинки соседних конденсаторов, соединенные проводником, имеют одинаковый потенциал. Следовательно, U = U 1 + U 2. Поскольку

Параллельное Параллельное соединение конденсаторов. C = C 1 + C 2. Последовательное Последовательное соединение конденсаторов.. Формулы для параллельного и последовательного соединения остаются справедливыми при любом числе конденсаторов, соединенных в батарею. В случае соединения n одинаковых конденсаторов

Смешанное соединение конденсаторов Смешанным соединением конденсаторов называется такое соединение их, при котором имеется и параллельное и последовательное соединение При смешанном соединении конденсаторов для участков с параллельным соединением применяются формулы параллельного соединения конденсаторов, а для участков с последовательным соединением - формулы последовательного соединения конденсаторов. Всякое смешанное соединение конденсаторов путем упрощений может быть сведено либо к параллельному соединению, либо к последовательному. Эквивалентная емкость верхней ветви Эквивалентная емкость нижней ветви Теперь это смешанное соединение конденсаторов может быть приведено к параллельному соединению. Эквивалентная емкость всей батареи конденсаторов

Для того, чтобы сообщить проводнику некоторый заряд q, необходимо затратить некоторую работу. Пусть очередная порция dq заряда подводится из бесконечности, где φ 1 = 0, тогда элементарная работа равна : Энергия конденсатора Вся работа вычисляется по формуле: Знак «минус» показывает, что для зарядки тела необходимо совершить некоторую внешнееюю работу. При разрядке электрическое поле само совершает работу, равную А. Тогда получаем формулу энергии заряженного конденсатора:

Лампа фотовспышки Светильники с разрядными лампами

Полимерные конденсаторы с твёрдым электролитом на чипсете Плато радиостанции буровой Схема радиоприёмника

Исследователи из Массачусетского технологического института (МТИ) возлагают надежды на нитевидные частицы, известные как нанотрубки. Их сечение в раз уступает диаметру человеческого волоса, что позволяет разместить на поверхности огромное количество этих ворсинок. Тем самым площадь, доступная для расположения заряда, многократно возрастает. Удачная ассоциация есть на сайте Sciencentral. Проводится параллель между махровым полотенцем, впитывающим влагу лучше, чем обычное, и «мохнатой» обкладкой конденсатора, задерживающей больший заряд, чем гладкая. Sciencentral