1 2 Лоренц Хендрик Антон Лоренц ввел в электродинамику представления о дискретности электрических зарядов и записал уравнения для электромагнитного поля, - презентация

1 1

2 2 Лоренц Хендрик Антон Лоренц ввел в электродинамику представления о дискретности электрических зарядов и записал уравнения для электромагнитного поля, созданного отдельными заряженными частицами (уравнения Максвелла – Лоренца); ввел выражение для силы, действующей на движущийся заряд в электромагнитном поле; создал классическую теорию дисперсии света и объяснил расщепление спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана). Его работы по электродинамике движущихся сред послужили основой для создания специальной теории относительности. (1853 – 1928 г.г.) великий нидерландский физик – теоретик, создатель классической электронной теории

3 3 Сила Лоренца - это сила, с которой магнитное поле действует на заряженные частицы Модуль силы Лоренца прямо пропорционален: - индукции магнитного поля В (в Тл); - модулю заряда движущейся частицы |q 0 | (в Кл); - скорости частицы (в м/с) где угол α – это угол между вектором магнитной индукции и направлением вектора скорости частицы

4 4 Направление силы Лоренца Направление силы Лоренца определяется по правилу левой руки: левую руку надо расположить так, чтобы линии магнитной индукции входили в ладонь, четыре вытянутых пальца были направлены по направлению движения положительно заряженной частицы (или против отрицательной), тогда отогнутый на 90˚ большой палец покажет направление действия силы Лоренца.

5 5 Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле Частица влетает в магнитное поле ll линиям магнитной индукции => α = 0˚ => sin α = 0 Если сила, действующая на частицу, = 0, то частица, влетающая в магнитное поле, будет двигаться равномерно и прямолинейно вдоль линий магнитной индукции => Fл = 0

6 6 Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле Если вектор В вектору скорости, то α = 90˚ = > sin α = 1 = > В этом случае сила Лоренца максимальна, значит, частица будет двигаться с центростремительным ускорением по окружности

7 7 Пространственные траектории заряженных частиц в магнитном поле Вектор скорости нужно разложить на две составляющие: и, т.е. представить сложное движение частицы в виде двух простых: равномерного прямолинейного движения вдоль линий индукции и движения по окружности перпендикулярно линиям индукции – частица движется по спирали. 1 R = m | q B

8 8 Применение силы Лоренца