Введение Численные расчеты Теория невылетания цвета МФТИ 10 марта 2010 Большой адронный коллайдер и суперкомпьютеры: передовые рубежи натурного и численного. - презентация

1 Введение Численные расчеты Теория невылетания цвета МФТИ 10 марта 2010 Большой адронный коллайдер и суперкомпьютеры: передовые рубежи натурного и численного эксперимента в физике высоких энергий M.И. Поликарпов (ИТЭФ, Москва)

2 Введение Численные расчеты Теория невылетания цвета МФТИ 10 марта 2010 Большой адронный коллайдер и суперкомпьютеры: передовые рубежи натурного и численного эксперимента в физике высоких энергий M.И. Поликарпов (ИТЭФ, Москва)

3 Введение Численные расчеты Теория невылетания цвета МФТИ 10 марта 2010 Большой адронный коллайдер и суперкомпьютеры: передовые рубежи натурного и численного эксперимента в физике высоких энергий M.И. Поликарпов (ИТЭФ, Москва)

4 Введение Численные расчеты Теория невылетания цвета МФТИ 10 марта 2010 Большой адронный коллайдер и суперкомпьютеры: передовые рубежи натурного и численного эксперимента в физике высоких энергий M.И. Поликарпов (ИТЭФ, Москва)

5 Experiment LHC RHIC Theory Supercalculations

6 ITEP F.V. Gubarev, A.V.Kovalenko, S.M. Morozov, MIP, S.V. Syritsyn, V.I. Zakharov, P.Yu Boyko, P.V. Buividovich, M.N. Chernodub, V.G. Bornyakov, E.N. Luschevskaya, A.I.VeselovA.A. Slavnov F.V. Gubarev, A.V.Kovalenko, S.M. Morozov, MIP, S.V. Syritsyn, V.I. Zakharov, P.Yu Boyko, P.V. Buividovich, M.N. Chernodub, V.G. Bornyakov, E.N. Luschevskaya, A.I.Veselov, A.A. Slavnov DESY, Gumboldt University, Germany G.Schierholz, D.Pleiter, T.Streuer, H.Stuben, F. Weinberg, M. Mueller-Proyssker, E.M. Ilgenfritz Kanazawa University, Japan H.Ichie, S.Kitahara, Y.Koma,Y.Mori, Y.Nakamura, T.Suzuki, A. Nakamura San Francisko University, USA J. Greensite, S. Olejnik (+ Bratislava University, Slovakia) Основные результаты получены в коллаборациях ДЭЗИ (Германия)-ИТЭФ-Каназава (Япония) и ИТЭФ-Университет Сан Франциско (США)

7 Основные задачи теории сильных взаимодействий Стартуя с Лагранжиана КХД (1)Получить спектр адронов, (2)Посчитать матричные элементы, (3) Описать фазовую диаграмму теории (4) Объяснить невылетание цвета ( $US)

8 Невылетание цвета (почему мы не видим свободных кварков и глюонов?) Основная сложность – отсутствие аналитических методов для описания теории сильных взаимодействий, но (супер)компьютеры могут многое предсказывать исходя из Лагранжиана КХД Сила между кварком и антикварком 12 тонн!!!

9 INTRODUCTION Methods Imaginary time tit Space-time discretization Thus we get from functional integral the partition function for statistical theory in four dimensions

10 INTRODUCTION Three limits Lattice spacing Lattice size Quark mass Typical values Extrapolation Extrapolation + Chiral perturbation theory L a

11 Сила между кварком и антикварком 12 тонн!!! SU(2) glue SU(3) glu Сила между кварком и антикварком 12 тонн!!! e 2qQCD (2+1)QCD

12 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD

13 Three body forces!

14 1 м Происхождение массы

15 м

16 м m e 0.5 MeV m n 1000 MeV

17 м m p m n

18 м m p 1000 MeV m u,d 3..5 MeV

19 Masses of material objects is due to gluon fields inside baryon

20 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD Three body forces!

21 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD Usually the teams are rather big, people arXiv:hep-lat/ v1arXiv:hep-lat/ v2

22 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD String Breaking (DIK collaboration)

23 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD Hadron Mass Spectrum

24 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD

25 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD Wilson non-perturbatively improved Fermions WORKING HORSE of lattice QCD calculations Y. Kuramashi Lattice 2007 Iwasaki gauge action + clover quarks a^(1) = 2.2GeV, lattice size: 32^3 × 64

26 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD (2+1)QCD Finite Temperature

27 Фазовая Диаграмма КХД

28

29 SU(2) glue SU(3) glue 2qQCD(2+1)QCD

30

31 Lattice gluodynamics at strong magnetic fields P.V.Buividovich (ITEP, Moscow, Russia and JINR, Dubna, Russia), M.N.Chernodub (LMPT, Tours University, France and ITEP, Moscow), E.V.Luschevskaya (ITEP, Moscow, Russia and JINR, Dubna, Russia), M.I.Polikarpov (ITEP, Moscow, Russia) I use a lot of slides made by M.N. Chernodub and P.V. Buividovich and some made by D.E. Kharzeev

32 Strong magnetic fields in heavy ion collisions Lattice simulations with magnetic fields Chiral Magnetic Effect [generation of the electric current of quarks directed along the magnetic field] Chiral symmetry breaking Magnetization of the vacuum Electric dipole moment of quark along the direction of the magnetic field

33 Magnetic fields in non-central collisions [Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 07-08] Heavy ion Quarks and gluons

34 Magnetic fields in non-central collisions [1] K. Fukushima, D. E. Kharzeev, and H. J. Warringa, Phys. Rev. D 78, (2008), URL [2] D. Kharzeev, R. D. Pisarski, and M. H. G.Tytgat, Phys. Rev. Lett. 81, 512 (1998), URL [3] D. Kharzeev, Phys. Lett. B 633, 260 (2006), URL [4] D. E. Kharzeev, L. D. McLerran, and H. J. Warringa, Nucl. Phys. A 803, 227 (2008), URL [Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 07-08]

35 Magnetic fields in non-central collisions The medium is filled by electrically charged particles Large orbital momentum, perpendicular to the reaction plane Large magnetic field along the direction of the orbital momentum Charge is large Velosity is high Thus we have two very big currents

36 Magnetic fields in non-central collisions The medium is filled by electrically charged particles Large orbital momentum, perpendicular to the reaction plane Large magnetic field along the direction of the orbital momentum Two very big currents produce a very big magnetic field B

37

38 Magnetic forces are of the order of strong interaction forces first time in my life I see such effect

39 Magnetic forces are of the order of strong interaction forces first time in my life I see such effect We expect the influence of magnetic field on strong interaction physics

40 Magnetic forces are of the order of strong interaction forces first time in my life I see such effect We expect the influence of magnetic field on strong interaction physics The effects are nonperturbative, it is impossible to perform analytic calculations and we use Lattice Calculations

41 T We calculate in the external magnetic field and in the presence of the vacuum gluon fields

42 T We consider SU(2) gauge fields and quenching approximation

43 Quenched vacuum, overlap Dirac operator, external magnetic field

44 Chiral Magnetic Effect [Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 07-08] Electric current appears at regions 1. with non-zero topological charge density 2. exposed to external magnetic field Experimentally observed at RHIC : charge asymmetry of produced particles at heavy ion collisions

45 Chiral Magnetic Effect by Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 1. Massless quarks in external magnetic field. Red: momentum Blue: spin

46 Chiral Magnetic Effect by Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 1. Massless quarks in external magnetic field. Red: momentum Blue: spin

47 Chiral Magnetic Effect by Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 2. Quarks in the instatnton field. Red: momentum Blue: spin Effect of topology: u L u R d L d R

48 Chiral Magnetic Effect by Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 3. Electric current along magnetic field Red: momentum Blue: spin Effect of topology: u L u R d L d R u-quark: q=+2/3 d-quark: q= - 1/3

49 Chiral Magnetic Effect by Fukushima, Kharzeev, Warringa, McLerran 3. Electric current is along magnetic field In the instanton field Red: momentum Blue: spin Effect of topology: u L u R d L d R u-quark: q=+2/3 d-quark: q= - 1/3

50 Topological charge density in quantum QCD vacuum has fractal structure

51 In quantum vacuum we expect big fluctuations of charge squared

52 Chiral Magnetic Effect on the lattice, charge separation Density of the electric charge vs. magnetic field

53 Chiral Magnetic Effect on the lattice, electric charge density, effect of magnetic field increasing

54 Chiral Magnetic Effect on the lattice, Non-zero field, subsequent time slices Electric charge density

55 Chiral Magnetic Effect on the lattice, numerical results nearzero Regularized electric current:

56 Chiral Magnetic Effect on the lattice, numerical results nearTc and nearzero Regularized electric current:

57 Chiral Magnetic Effect, EXPERIMENT VS LATTICE DATA (Au+Au)

58 Chiral Magnetic Effect, EXPERIMENT VS LATTICE DATA experiment our fit D. E. Kharzeev, L. D. McLerran, and H. J. Warringa, Nucl. Phys. A 803, 227 (2008), our lattice data at T=350 Mev

59 Preliminary results: conductivity of the vacuum Qualitative definition of conductivity s

60 Preliminary results: conductivity of the vacuum - conductivity

61 Preliminary results: conductivity of the vacuum Conductivity at T=0

62 Lessons from computer calculations 1. In the vacuum of QCD we observe the charge separation in the strong magnetic field, the topological structure is complicated 2. We can explain the STAR experimental data, but the growth of asymmetry is due to the kinematical factor, and is not related to the growth of the magnetic field 3. The larger is the quark mass the smaller effect we expect, thus it is important to measure the asymmetry for mesons containing S and C quarks

63 2. Chiral condensate in QCD

64 Chiral condensate vs. field strength We are in agreement with the chiral perturbation theory: the chiral condensate is a linear function of the strength of the magnetic field!

65 3. Magnetization of the vacuum as a function of the magnetic field Spins of virtual quarks turn parallel to the magnetic field

66 4. Generation of the anomalous quark electric dipole moment along the axis of magnetic field Large correlation between square of the electric dipole moment and chirality

67 1. We obsreve signatures of the Chiral Magnetic Effect, but the physics may differ from the model of Kharzeev, McLerran and Warringa (arXiv: , Phys.Rev.D79:106003,2009 ) 2. We observe that the chiral condensate is proportional to the strength of the magnetic field, the coefficient of the proportionality agrees with Chiral Perturbation Theory. Microscopic mechanism for the chiral enhancement is the localization of fermion modes in the vacuum (arXiv: , Phys.Lett. B682(2010)484) 3. The calculated vacuum magnetization is in a qualitative agreement with model calculations (arXiv: , Nucl.Phys. B 826 (2010) 313) 4. We observe very large correlation between electric dipole moment of quark and chirality (arXiv: ) Results arXiv:

68 1. We observe charge separation, but the physics may differ from the model of Kharzeev, McLerran and Warringa 2. The charge separation is weaker for heavy quarks, thus it is interesting to measure in experiments charge asymmetry for S and C quarks 3. The strong magnetic field exists only very short time d 1 fm still it can influence physics of strong interactions central collisions noncentral collisions Conclusions

69 THEORY To explain We have to prove in gluodynamics that

70 SU(2) gauge theory J.Ambjorn, J.Giedt and J.Greensite, JHEP 0002 (2000) 033. A.V.Kovalenko, M.I.Polikarpov, S.N.Syritsyn and V.I.Zakharov, Phys. Rev. D71 (2005) ; Phys. Lett. B613 (2005) 52; Ph. de Forcrand and M. Pepe, Nucl. Phys. B598 (2001) 557. Monopole current (closed line in 4D) Vortex (closed Surface in 4D)

71 Linking number 3D 4D

72 Monopole current (closed line in 4D, point in 3D) Vortex (closed surface in 4D, closed line in 3D) SU(2) gauge theory (what we see on 3d slice of 4D lattice)

73 All information about confinement, quark condensate and any Wilson loop is encoded in 3d branes Holography THEORY

74 Time slices for IPR=5.13 chirality=-1 IPR=1.45 chirality=0 Chiral symmetry breaking and topological susceptibility is due to low-dimensional regions THEORY

75 Instead of Conclusions Computer simulations a) reproduce well known hadron properties b) predict new phenomena c) help to create new theoretical ideas. Low dimensional objects (regions) are responsible for most interesting nonperturbative effects: chiral symmetry breaking, topological susceptibility and confinement. The era of traditional quantum field theory (Feynman graphs, perturbation theory) is over, nonperturbative field theory is close in spirit to solid state theory; we have to study dislocations, fractals, phase transitions etc.

76 Премия РФ по науке и технике для молодых ученых за 2007 год за численное моделирование фазового перехода в кварк-глюонной плазме с использованием технологии параллельных суперкомпьютеров ПРИСУЖДЕНА аспирантам МФТИ П.Бойко, А.Коваленко, С.Морозов

77

78 Курсы базовых лекций Лекторы – активно работающие специалисты в области элементарных частиц, квантовой теории поля, астрофизики За последние 20 лет область науки, которую обычно называют физикой высоких энергий и/или квантовой теорией поля и/или теорией элементарных частиц, претерпела революционные изменения. Ученые ищут не только новые элементарные частицы, но и новые состояния вещества при очень больших энергиях, и даже пытаются понять, как отличается геометрия пространства в микромире от привычного нам четырехмерного пространства. Новые задачи потребовали новых методов и новых способов описания. Теперь квантовая теория поля – это еще и теория фазовых переходов, теория квантовой информации, это элегантные геометрические конструкции в искривленных пространствах высшей размерности (D>4) и физика черных дыр. С развитием компьютерных технологий все чаще дорогие и масштабные эксперименты заменяются расчетами на мощных суперкомпъютерах. Только с появлением суперкомпьютеров удалось получить спектр масс адронов из лагранжиана Стандартной модели и предсказать свойства нового состояния вещества - кварк-глюонной плазмы. Это состояние вещества может быть создано в столкновениях тяжелых ядер и очень активно изучается в современных экспериментах. Специализация "Квантовая гравитация и калибровочные теории поля" создается для подготовки специалистов высшей квалификации в области теоретической и математической физики. Основным направлением данной специализации будет теоретическое и численное исследование квантовых систем с сильным взаимодействием, в частности, гравитационных и глюонных полей. Квантовая хромодинамика на сегодняшний день – это признанная теория сильных взаимодействий, которая описывает адроны, в частности, протоны, нейтроны и пионы. Однако, эта теория достаточно хорошо изучена только в области высоких энергий. Самые же интересные и фундаментальные явления – такие, как «собирание» кварков в протоны и нейтроны – происходят при низких энергиях. Это явление до сих пор не получило своего аналитического объяснения, несмотря на то, что теория сильных взаимодействий была создана почти 40 лет назад! Эта так называемая «проблема конфайнмента» является одной из 15 так называемых «задач тысячелетия», за решение каждой из них назначена премия в один миллион долларов. Важность решения этой проблемы трудно переоценить, учитывая, что сильные взаимодействия определяют природу ядерных сил. В настоящее время основной метод исследований низкоэнергетических явлений в физике адронов – это численные расчеты на суперкомпьютерах. Численные методы исследования квантовых систем будут являться одним из важных направлений в новой специализации. Другой фундаментальной проблемой является построение теории квантовой гравитации. Без подобной теории невозможно изучение ранней Вселенной и физики черных дыр. Успехи в наблюдательной астрономии в течение последнего десятилетия убедительно продемонстрировали, что черные дыры безусловно присутствуют в современной космологии и для их детального микроскопического описания требуются новые подходы к теории гравитации. Замечательный прогресс, достигнутый при анализе сильновзаимодействующих калибровочных теорий в последние 10 лет, был основан на обнаружении связи теории квантовой гравитации с калибровочными теориями. Обнаруженная дуальность позволила совершенно по- новому взглянуть на проблему конфайнмента, как явление тесно связанное с физикой черных дыр. Это направление исследований, пожалуй, является одним из наиболее бурно развивающихся в современной теоретической физике, поэтому необходимо введение курсов, обеспечивающих студентов необходимой подготовкой. Развитие фундаментальной физики в течение последних десятилетий продемонстрировало важность современных методов математической физики при анализе сильновзаимодействующих систем. В частности, исключительно важным оказалось применение современных достижений в области топологии, теории групп, алгебраической геометрии, теории нелинейных и интегрируемых систем. Наличие в ИТЭФе специалистов высшей квалификации по математической физике позволит обеспечить необходимую математическую подготовку в рамках новой специализации. Помимо основных направлений подготовки специалистов по новой специализации необходимо отметить ряд важных смежных приложений. В последние годы методы дуальности активно применяются в теории квантовых фазовых переходов, в частности в теории графена, и теории сверхпроводимости. Методы квантовой гравитации в меньшем числе измерений позволили получить новые практически интересные результаты в физике динамики раздела сред и теории полимеров. ГЛЮОННЫЕ ПОЛЯ В ПРОТОНЕ Расчеты на суперкомпьютерах коллаборации ДЕЗИ(Германия) - ИТЭФ(Россия) - Каназава(Япония) Доказано существование фундаментальных трехчастичных сил ГЛЮОННЫЕ ПОЛЯ В МЕЗОНЕ Поля между кварком и антикварком создают силу 14 ТОНН, за объяснение этого явления назначена премия US$ , см. ЧЕРНЫЕ ДЫРЫ оказались не только важнейшими объектами в космологии но также центральными понятиями в современной квантовой теории поля Вопросы, связанные с посещением лекций и семинаров, поиском научного руководителя задавать по s: (Горский Александр Сергеевич), (Поликарпов Михаил Игоревич), (Шевченко Владимир Игоревич) МФТИ, ФОПФ, кафедра теоретической астрофизики и проблем термоядерной физики новая специализация : квантовая гравитация и калибровочные поля База – ИТЭФ приглашаются талантливые студенты и аспиранты всех вузов для преддипломной практики и научных исследований Зачем нужна новая специализация?