Упругое мало-угловое рассеяние протонов на изотопах С 12, 14,15, 16, 17 в инверсной кинематике при энергии ~700 МеV/u Также проведены измерения на изотопах. - презентация

1 Упругое мало-угловое рассеяние протонов на изотопах С 12, 14,15, 16, 17 в инверсной кинематике при энергии ~700 МеV/u Также проведены измерения на изотопах В 8 и Ве 7, дополняющие данные предыдущего эксперимента г. - предложен эксперимент с изотопами С и В. Комитет ГСИ принял предложение с решением выделения ускорительного времени в первую очередь на изучение изотопов С. Время на ускорителе в период апреля 2011 г. Участники эксперимента с нашей стороны: А.Добровольский, А.Инглесси, В.Яцюра, Г.Петров, Л.Сергеев, А.Ханзадеев, Г.Алхазов Spokesperson – A.Khanzadeev GSI contact person – P.Egelhof

2 Эксперимент на изотопах углерода (S358) завершает программу изучения эволюции размеров и формы легких ядер при движении от полосы бета стабильности к drip-line методом упругого мало-углового рассеяния протонов на ядрах в инверсной кинематике при энергии ~ 700 MeV/u с помощью установки ИКАР. Для ядер вблизи drip-line валентный нуклон (нуклоны) может иметь значительную протяженность распределения плотности, ГАЛО. В ИКАР эксперименте измеряется абсолютное дифференциальное сечение упругого рассеяния dσ/dt в диапазоне квадрата переданного 4-х импульса t |t| (GeV/c) 2. Сильный аргумент в пользу метода – из анализа измеренных сечений в рамках теории Глаубера достаточно однозначно извлекаются одновременно r.m.s. радиусы распределения плотности ядерной материи, кора и валентного нуклона (нуклонов). Этим методом были измерены: p-He 4,6,8 (1993 г.), p-Li 6,8,9,11 (1996 г.), p-Be 7,9,10,11,12,14 и p-B 8 ( гг.)

3 Чувствительность измеряемого сечения к гало структуре радиус материи R m - наклон d σ /dt гало структура - форма d σ /dt R m = 2.70 fm R m = 2.80 fm R m = 2.90 fm R m = 2.70 fm R m = 2.80 fm R m = 2.90 fm with halo without halo R m = 2.80 fm with halo without halo R m = 2.80 fm

4 p 4,6,8 He cross sections p 6,8,9,11 Li cross sections

5 p 12 Be cross section p 14 Be cross section

6 Распределение фрагментов по продольным импульсам при рассеянии изотопов углерода на углеродной мишени. Сплошные кривые – расчеты по модели Глаубера. Информация относительно структуры изотопов углерода довольно противоречива. Имеется экспериментальное свидетельство в пользу существования гало в 15 С и 19 С. Для 17 С экспериментальные данные по сечению реакций свидетельствуют в пользу гало структуры, в то время как достаточно широкое импульсное распределение фрагментов вызывает сомнение в существовании гало. Противоречивы также результаты для 16 С.

7 Схема эксперимента IKAR – ионизационная камера, наполненная водородом до 10 атм (активная мишень) PC1-PC4 – трековая система ALADIN – магнит с максимальной жесткостью 1.65 Тлм S1 S2 S3AVETO + признак события в ИКАРе – выработка триггерного сигнала SCINTILLATOR WALL в данном эксперименте была заменена на дрейфовую камеру плюс простая сцинтилляционная стенка (6 пластин) Все оборудование за исключением магнита произведено в ПИЯФ

8 IKAR anode A diameter – 20 cm, anode B diameter – 40 cm, pressure – 10 bar. 6 sections

9

10 Одна из картинок, контролируемых в эксперименте оn-line (р- 17 С рассеяние ) Энергия на электроде В vs. Энергия на электроде А

11 Что дальше? Вряд ли состоится эксперимент с изотопами бора В перспективе - модифицированная версия ИКАРа может быть использована в эксперименте R3B на FAIR для исследования рассеяния более тяжелых ядер