Ведущая организация - ОИЯИ Оппоненты 1. Бердников Ярослав Александрович доктор физ.-мат. наук профессор зав. кафедрой ядерной физики Политех 2. Кондратьев. - презентация

1

2 Ведущая организация - ОИЯИ Оппоненты 1. Бердников Ярослав Александрович доктор физ.-мат. наук профессор зав. кафедрой ядерной физики Политех 2. Кондратьев Валерий Петрович кандидат физ.-мат. наук с.н.с. кафедра ядерной физики Университет

3

4

5 Заключение 1. Впервые в эксперименте одновременно измерены поляризации обоих вторичных протонов в реакции (p,2p) с протонами S-оболочек ядер 6Li, 12C, 28Si, 40Ca при энергии 1 ГэВ с помощью двух- плечевого магнитного спектрометра и поляриметров на основе пропорциональных камер. 2. Разработана методика и программное обеспечение для быстрого съема информации с электроники спектрометра, позволившие эффективно регистрировать корреляционные события в условиях большого фона случайных совпадений инклюзивных процессов. 3. Разработан пакет программ для моделирования установки методом Monte-Carlo и эффективной offline обработки данных. 4. Обнаружено существенное отличие экспериментальных значений поляризации в реакции (p,2p) с протонами S-оболочек ядер от рассчитанных в рамках импульсного приближения с использованием свободных параметров протон-протонного рассеяния. Показано, что величина этого отличия определяется плотностью ядерной материи в эффективной области pp-взаимодействия. 5. Показано, что поляризация вторичных протонов, рассеянных в высокоэнергетический канал спектрометра, при больших переданных ядрам импульсах q= фм-1 может быть описана в релятивистском приближении с учетом модификации четырехкомпонентного нуклонного спинора в ядерной среде. В этом приближении для случая рассеяния на ядре 12C при q

6 ПУБЛИКАЦИИ 1. V.A. Andreev et al., Phys.Rev. C69 (2004) O.V. Miklukho et al., Preprint PNPI-2782, Gatchina, 2008, 29 p. 3. O.V. Miklukho, A.Yu. Kisselev et al., Phys.Atom.Nucl., V. 73, No 6 (2010) O.V. Miklukho et al., arXiv: v1 [nucl-ex] 19 Mar 2012.

7

8 Исследование влияния ядерной среды на характеристики протон-протонного рассеяния при энергии 1 ГэВ О.В. Миклухо ПИЯФ, Проект МАП-2, 2011

9 ПЛАН ДОКЛАДА : 1. Цель и методы реализации проекта 2. Экспериментальная установка 3. Результаты работы 4. Заключение

10

11 Схема экспериментальной установки P 1,2 = 2 /

12 Поляризация в реакции (p,2p) с протонами 1S-оболочки ядра 12 C в зависимости от переданного ядру импульса (q). Различные значения q достигались путем изменения углового положения низкоэнергетического спектрометра, при этом установка настраивалась так, чтобы импульс ядра-остатка был близок к нулю. Данные получены в годах G.C. Hillhouse, Phys.Rev. C74, (2006) 12

13 RDWIA RPWIA PWIADWIA DWIA + M * 1 2 G.C. Hillhouse et al., Phys.Rev. C74, (2006) G. Krein et al., Phys.Rev. C51 (1995) 2646.

14 Поляризация вторичных протонов от реакции (p,2p) с протонами S- оболочек ядер в зависимости от величины энергии отделения ядерного протона.

15 Relative polarization effect in the reaction with S – shell protons of nuclei at 1 GeV

16 Для прояснения природы эффекта в годах исследовались, кроме поляризации, и другие поляризационные характеристики реакции C nn and C ss Матрица протон-протонного рассеяния : M = a + b 1n 2n + c( 1n 2n ) + e 1m 2m + f 1l 2l Связь наблюдаемых С nn, P 1, P 2 и элементов матрицы рассеяния : P 1n = P 2n = 2Re((a + b)c * ) / C nn = Tr[ n 2n MM + ] / 4 = 2(IcI 2 + Re(ab * - ef * )) / где : = IaI 2 + IbI 2 + IeI 2 + IfI 2 + 2IcI 2

17 Распределение коррелированных событий :, ) = I o {1 + A 1 Pcos + A 2 Pcos + A 1 A 2 [C nn cos cos + C ss sin sin ), где C ss = - C mm cos cos – C ll sin(a) sin( b) + C ml sin( + ), и - углы релятивистского поворота компонент спина m и l при переходе из СЦМ в ЛСК при угле рассеяния протона в ЛСК (МАП) и (НЭС) : = / 2 -, = / 2 +, - угол рассеяния в СЦМ. Параметры корреляции спинов С ij (I,j = m, l) и параметры Вольфенштейна матрицы рассеяния M : Угол поворота спина протона в магнитном поле s = k + k ( p – 1 где : k – угол поворота вектора импульса, p – магнитный момент протона, = E p / m p. C ll = 2 Re(af* - be*) /, C mm = 2 Re(ae*- bf*) /, C lm = C ml = 2 Im[(e-f)c*] /

18 Параметры корреляции спинов в реакции (p,2p) с ядрами.

19 1. Публикация результатов исследований в годах. ЗАКЛЮЧЕНИЕ : План на 2012 год

20 ПУБЛИКАЦИИ O.V.Miklukho et al., Nucl.Phys. A683 (2001) 145. T.Noro et al., Proc. Of the Inter. Conf. Nuclear Physics in 21 st Century (Berkeley, 2001), 2001, p O.V.Miklukho et al., Czech.J.Phys., Vol.52 (Suppl.C), 2002, 293. V.A.Andreev et al., Phys.Rev. C69 (2004) O.V.Miklukho et al., Preprint PNPI-2614, Gatchina, 2005, 27 p. O.V.Miklukho et al., Phys.Atom.Nucl., 69, (2006) 474. Main Scientific Activities , HEPD (2007) 334. O.V.Miklukho et al., Preprint PNPI-2782, Gatchina, 2008, 29 p. L.Kotchenda et al., Preprint PNPI-2816, Gatchina, 2009, 19 p. O.V.Miklukho et al., Phys.Atom.Nucl., V. 73, No 6 (2010) 927. O.V.Miklukho et al., arXiv: v1 [nucl-ex] 31 Mar 2011.

21 Литература по теме проекта 1. G.E. Brown and M. Rho, Phys.Rev.Lett. 66 (1991) G.E. Brown et al. Phys.Rev. C 44, (1991) 2653, 3. T. Hatsuda, Nucl.Phys. A544 (1992) C.J. Horowitz and V.J. Iqbal, Phys.Rev. C 33 (1986) D.P. Murdock and C.J. Horowitz, Phys.Rev. C 35 (1987) J.A. Tjon and S.J. Wallace, Phys.Rev. C 36 (1987) R.J. Furnstahl et al., Phys.Rev. C 46 (1992) J.J. Kelly and S.J. Wallace, Phys.Rev. C 49 (1994) O.V. Maxwell and E.D. Cooper, Nucl.Phys. A574 (1994) N.S. Chant and P.G. Roos, Phys.Rev. C 27 (1983) G. Krein et al., Phys.Rev. C 51 (1995) E.D. Cooper et al., Phys.Rev. C 47 (1993) D. Serot and J.D. Walecka, in Advances in Nuclear Physics, edited by J.W. Negele and E. Vogt (Plenum, New York, 1986), Vol T. Noro et al., Phys.Rev. C72, ® (2005). 15. G.C. Hillhose et al., Phys.Rev. C74, (2006).

22 Back Slides

23 Поляризация вторичных протонов от реакции (p,2p) с протонами S- оболочек ядер в зависимости от величины средней энергии отделения ядерного протона. Экспериментальные данные получены в годах

24 Поляризация в реакции (p,2p) с протонами 1S-оболочки ядра 12 C в зависимости от переданного ядру импульса. Различные q достигались путем изменения углового положения низкоэнергетического спектрометра, при этом установка настраивалась так, чтобы импульс ядра-остатка был близок к нулю. Данные при q=3.5 fm -1 приведены с учетом данных, полученных в 2009году

25

26

27 IMPULSE APPROXIMATION T 0 + m + M A = M * A-1 + T * A-1 + T 1 + T 2 + m +m ; K 0 = K 1 + K 2 + K A-1 ; K 0 - K A-1 = K 1 + K 2 ; K = - K A-1 ; K 0 + K = K 1 + K 2 M A = M A-1 + m – dm; M * A-1 = M A-1 + Q; T * A-1 = k 2 A-1 / 2 M * A-1 T 0 = T 1 + T 2 + E s + k 2 / 2 M * A-1 ; E s = Q + dm Если K = 0 : T 0 = T 1 + T 2 + E s ; K 0 = K 1 + K 2 One assume that the polarization in IA is approximated by its on-shell value P 1,2 = P = P(W l. cm ). Here W l is the kinetic energy in the laboratory frame, cm is the scattering angle in the center-of-mass frame. In the calculations the final energy prescription is used ( W l is calculated using the values of the K 1, K 2 ).

28

29

30

31 Relative depolarization versus the spin-flip probability

32 Multi-step process

33

34

35

36 Relative polarization effect in the (p,2p) reaction with 6,7 Li nuclei at 1 GeV

37

38 Brown and Rho scaling conjecture for hadron properties in nuclei

39

40 n=k i x k f Анализатор-2 Анализатор-1

41

42