Рентген сәулесі- гамма және ультракүлгін сәулелер арасындағы диапазонды қамтитын электромагниттік толқындар.Рентген сәулесін 1895 жылы неміс физигі В.К. - презентация

1

2 Рентген сәулесі- гамма және ультракүлгін сәулелер арасындағы диапазонды қамтитын электромагниттік толқындар.Рентген сәулесін 1895 жылы неміс физигі В.К Рентген ашқан.

3 Рентген сәулелері заттан өткенде жартылай жұтылады. Кіретін ағыны мен интенсивтілік арасындағы қатынас заттың өтпелі қабаты келесі түрде болады : (4) мұндағы – жұтылу коэффициенті; – жұтатын қабаттың қалыңдығы. Әрбір элемент үшін үлгі құрамына кіретін өлшем бірлігі, рентген сәулесінің жиілігіне байланысты секіртпелі түрде өзгереді. Қисықтағы жұтылудың секіртпесі n=1 (К-жұтылу), n=2 (L-жұтылу), n=3 (М- жұтылу) және т.б. резонанстық жұтылуға сәйкес келеді. Рентген сәулеленуінің жұтылу коэффициентіне заттың тығыздығы және сәулелену толқын ұзындығының табиғаты маңызды әсерін тигізеді

4 Рентгенді сәулелену көрінетін жарық денесі үшін мөлдір емес қабаттан өту арқылы біртіндеп әлсірейді.Әлсіреуі: атомдардың электронды бұлтшаларындағы рентгенді фотондардың таралуымен; фотоэффект нәтижесіндежұтылуыме н түсіндіріледі.

5

6

7 Рентген сәулесінің ең керемет қасиеттерінің бірі- әр түрлі қалыңдықтағы түрлі заттардан өтуі.Бұл жағдайда олардың қарқындылығы өтетін заттың қабатының қалыңдығына байланысты. Рентген сәулесінің қарқындылығының төмендеуі мына процестердің жүруіне байланысты: толқын ұзындығының өзгеруінсіз фотон қарқындылығының сейілуі; Толқын ұзындығының өзгеруімен фотон қарқындылығының сейілуі; Рентген фотондарының атомдарды жұта отырып, электрон немесе характеристикалық рентген сәулесін шығаруы.

8 Затпен әсерлесу кезінде рентгенді сәіленің дифракциясы пайда болуы мүмкін.Олар кристалдарда,аморфты денелерде, сұйықтарда немесегаздарда рентгенді сәулеленудің қатты шашырауынан пайда болады және бастапқы шоғырға қарағанда белгілі бір бұрышпен таралатын ауытқыған сәуленің пайда болуына алып келеді.

9

10 - болжам бойынша,әрбір жазықтықтан шығылысу айналы,барлық паралельді жазықтықтағы толқындардың синфазалы қойылуы тек бұрыштың белгілі мәнінде орын алады. -егер әрбір жазықтық түскен шоғырды толығымен шағылыстыратын қабілетке ие болса, онда сәулелену барлық паралельді жазықтықтағы бірінші жазықтықты ғана сезетін еді және барлық толқын ұзындықтары мен барлық түсу бұрыштарында айналы шағылысу болатын еді.