Исследование влияния ядерной среды на характеристики протон-протонного рассеяния при энергии 1 ГэВ О.В. Миклухо ПИЯФ, Проект МАП-2, 2009

ПЛАН ДОКЛАДА : 1. Цель и методы реализации проекта 2. Экспериментальная установка 3. Результаты работы 4. Заключение

Схема экспериментальной установки до 2007 года P 1,2 = 2 /

Поляризация вторичных протонов от реакции (p,2p) с протонами S- оболочек ядер в зависимости от величины средней энергии отделения ядерного протона

Для прояснения природы эффекта требуется исследовать, кроме поляризации, и другие поляризационные характеристики реакции C nn and C ss Матрица протон-протонного рассеяния : M = a + b 1n 2n + c( 1n 2n ) + e 1m 2m + f 1l 2l Связь наблюдаемых С nn, P 1, P 2 и элементов матрицы рассеяния : P 1n = P 2n = 2Re((a + b)c * ) / C nn = Tr[ n 2n MM + ] / 4 = 2(IcI 2 + Re(ab * - ef * )) / где : = IaI 2 + IbI 2 + IeI 2 + IfI 2 + 2IcI 2

Для реализации проекта проведена модификация экспериментальной установки : Создана быстрая электроника считывания информации CROS-3 с пропорциональных камер поляриметров двухплечевого спектрометра, что позволило существенно увеличить скорость набора данных. Созданы дополнительные пропорциональные камеры поляриметров, повернутые на угол 45 градусов в плоскости, перпендикулярной импульсу анализируемых протонов. Это позволило однозначно реконструировать треки протонов в условиях большой фоновой загрузки и, как следствие, существенно увеличило эффективность поляриметров. Проведена модернизация универсальной криогенной мишени (автоматизирована система заливки гелия (водорода) и хладоагента (азота) в мишень, что позволило существенно увеличить время работы мишени на пучке. С целью увеличения скорости считывания временной информации осуществлена замена электроники в стандарте САМАС на электронику в стандарте VME (TDC V775N). Заменены пластик и ФЭУ сцинтилляционных детекторов во временном канале на более быстрые (пластик BC 408, ФЭУ Hamamatsu R2083 и R4998) с целью достижения наилучшего временного разрешения.

Схема экспериментальной установки с 2008 года

Поляриметр спектрометра МАП

Панель контроля за состоянием жидкой гелиевой (водородной) мишени Cryogenic target monitor

VME electronics VME Ноябрь 2009 CAMAC

Мониторы измерительного зала VME Ноябрь 2009 Slow control

Спектр по энергии отделения ядерного протона в реакции 12 C(p,2p) 11 B. ONLINE - монитор SP

Пробный эксперимент : Измерение поляризационных параметров в упругом pp рассеянии

Эксперименты по измерению поляризационных параметров в реакции (p,2p) с ядрами Впервые выполнены измерения (декабрь 2008 года) параметров корреляции спинов C nn и C ss в реакции (p,2p) с ядром 4 He. Ожидаемая статистическая точность измерений ~ 5-7%. Важно отметить, что принципиально невозможно измерить параметр A yy, аналогичный корреляционному параметру C nn, в этой реакции из-за невозможности поляризовать протоны ядра 4 He. Впервые измерены параметры корреляции спинов C nn и C ss в реакции (p, 2p) с протонами S – и P – оболочек ядра углерода ( 12 C) в двух экспериментах в апреле и ноябре 2009 года с использованием неполяризованного протонного пучка с энергией 1 ГэВ. Измерялась также, как и прежде, с высокой статистической точностью поляризация вторичных протонов от этой реакции.

Обработка данных, полученных в экспериментах в годах. Измерение поляризации в реакции (p,2p) с протонами 1S-оболочки ядра 40 Са. ЗАКЛЮЧЕНИЕ : План на 2010 год

ПУБЛИКАЦИИ O.V.Miklukho et al., Nucl.Phys. A683 (2001) 145. T.Noro et al., Proc. Of the Inter. Conf. Nuclear Physics in 21 st Century (Berkeley, 2001), 2001, p O.V.Miklukho et al., Czech.J.Phys., Vol.52 (Suppl.C), 2002, 293. V.A.Andreev et al., Phys.Rev. C69 (2004) O.V.Miklukho et al., Preprint PNPI-2614, Gatchina, 2005, 27 p. O.V.Miklukho et al., Phys.Atom.Nucl., 69, (2006) 474. Main Scientific Activities , HEPD (2007) 334. O.V.Miklukho et al., Preprint PNPI-2782, Gatchina, 2008, 29 p. L.Kotchenda et al., Preprint PNPI-2816, Gatchina, 2009, 19 p. O.V.Miklukho et al., Phys.Atom.Nucl., V. 73, No 6 (2010).

ОСНОВНЫЕ ПУБЛИКАЦИИ по ТЕМЕ ПРОЕКТА 1. G.E. Brown and M. Rho, Phys.Rev.Lett. 66 (1991) G.E. Brown et al. Phys.Rev. C 44, (1991) 2653, 3. T. Hatsuda, Nucl.Phys. A544 (1992) C.J. Horowitz and V.J. Iqbal, Phys.Rev. C 33 (1986) D.P. Murdock and C.J. Horowitz, Phys.Rev. C 35 (1987) J.A. Tjon and S.J. Wallace, Phys.Rev. C 36 (1987) R.J. Furnstahl et al., Phys.Rev. C 46 (1992) J.J. Kelly and S.J. Wallace, Phys.Rev. C 49 (1994) O.V. Maxwell and E.D. Cooper, Nucl.Phys. A574 (1994) N.S. Chant and P.G. Roos, Phys.Rev. C 27 (1983) G. Krein et al., Phys.Rev. C 51 (1995) E.D. Cooper et al., Phys.Rev. C 47 (1993) D. Serot and J.D. Walecka, in Advances in Nuclear Physics, edited by J.W. Negele and E. Vogt (Plenum, New York, 1986), Vol. 16.

IA

RIARIA

Brown and Rho scaling conjecture for hadron properties in nuclei

Polarization and Ay in elastic proton-proton scattering at 1 GeV

Цель и методы реализации проекта Исследование модификации свойств адронов и их взаимодействия в ядерной среде. Исследуется реакция (p,2p) на ядрах, которая в области промежуточных энергий имеет простой механизм и рассматривается как протон-протонное рассеяние в ядерном поле. Сравнение характеристик этой реакции и свободного протон-протонного рассеяния позволяет выделить вклад от эффекта модификации протон-протонной амплитуды рассеяния в ядерной среде. Измеряются поляризационные характеристики реакции (поляризации вторичных протонов P1 и P2 и параметры корреляции спинов), так как они менее чувствительны к особенностям волновой функции ядра. Исследуется рассеяние на протонах S-оболочек ядер с нулевым орбитальным моментом, что исключает проявление эффективной поляризации ядерных протонов. Эксперимент проводится в кинематических условиях, в которых импульс ядра-остатка близок к нулю, что обеспечивает близость к кинематике свободного pp-рассеяния, наибольшую скорость набора данных и реальное значение эффективной ядерной плотности, определяемой поглощением первичного и вторичных протонов в ядерном веществе.

В эксперименте измеряется также параметр корреляции спинов C ss Анализатор-1 Анализатор-2 n = k i x k f МАП НЭС

Распределение коррелированных событий : K I 0 { Pcos( ) + A Pcos( C nn cos( cos( C ss sin( sin(, где C ss = - C mm cos( cos( – C ll sin( sin( C ml sin( и углы релятивистского поворота компонент спина m и l при переходе из СЦМ в ЛСК при угле рассеяния протона в ЛСК МАП) и НЭС) :, угол рассеяния в СЦМ. Параметры корреляции спинов С ij (I,j = m, l) и параметры Вольфенштейна матрицы рассеяния M : C ll = 2 Re(af * - be * ) /, C mm = 2 Re(ae * - bf * ) /, C lm = C ml = 2 Im[(e-f)c * ] / Угол поворота спина протона в магнитном поле s = k + k ( p – 1), где : k – угол поворота вектора импульса, p – магнитный момент протона, = E p / m p.

РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ в 2007 ГОДУ Создана новая быстрая электроника считывания информации CROS-3 с пропорциональных камер поляриметров двухплечевого магнитного спектрометра. Проведен пробный эксперимент по измерению поляризации вторичных протонов P 1 и P 2 и параметров корреляции спинов C nn и С ss в реакции (p,2p) с протонами ядра 4 He. Впервые с высокой статистической точностью измерены параметры корреляции спинов C nn и C ss в упругом свободном протон-протоном рассеянии с использованием неполяризованной протонной мишени и неполяризованного протонного пучка с энергией 1 ГэВ. C ss = 4 / P 1,2 = 2 / + C nn = 4 /

РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ в 2008 ГОДУ С целью повышения эффективности экспериментальной установки : созданы дополнительные пропорциональные камеры и электроника к ним, автоматизирована система заливки гелия и водорода в мишень, увеличена скорость считывания информации с пропорциональных камер (в два раза). Впервые выполнены измерения параметров корреляции спинов Cnn и Css в реакции (p,2p) с ядром 4He. Ожидаемая статистическая точность измерений ~ 5-7%. Важно отметить, что принципиально невозможно измерить параметр Ayy, аналогичный корреляционному параметру Cnn, в этой реакции из-за невозможности поляризовать протоны ядра 4He.

РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ в 2009 ГОДУ Впервые измерены параметры корреляции спинов Cnn и Css в реакции (p, 2p) с протонами S – и P – оболочек ядра углерода ( 12 C) в двух экспериментах в апреле и ноябре 2009 года с использованием неполяризованного протонного пучка с энергией 1 ГэВ. Измерялась также, как и прежде, поляризация вторичных протонов от этой реакции. С целью увеличения скорости считывания временной информации осуществлена замена электроники в стандарте САМАС на электронику в стандарте VME (TDC V775N). Заменены пластик и ФЭУ сцинтилляционных детекторов во временном канале на более быстрые (пластик BC 408, ФЭУ Hamamatsu R2083 и R4998) с целью получения наилучшего временного разрешения. Проведена модернизация универсальной криогенной мишени (в том числе, автоматическая заливка хладоагента (азота) в мишень), которая позволит увеличить время работы мишени на протонном пучке.

Технические характеристики ФЭУ: Hamamatsu R4998(MAP) and R2083(NES) Type size(mm) min nm max nm Peak sen. nm Window Gain Dark Current nA Rise time ns Multi anode R Borosilicate 5.7 * N R Borosilicate 2.5 * N

Поляризации вторичных протонов P map, P nes и параметры корреляции спинов C nn и С ss в упругом протон-протоном рассеянии при энергии 1 ГэВ. Эксперимент 2007 года