М ОДЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОВОГО ПОТОКА ЗА СОПЛОМ Кондаков В.Г. Якутск, 28-30 ноября 2011 г.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Об одном методе построения разностных схем для уравнений МГД в условиях сильного фонового магнитного поля и гравитационной правой части Кафедра вычислительной.
Advertisements

Работу выполнил: Вилданов В.Р. Научный руководитель: Сергеев О.Б.
Стр. 1 Часть 14 – Основы метода Эйлера. Стр. 2 Часть 14 – Основы метода Эйлера СОДЕРЖАНИЕ Основные положения метода Эйлера Основы метода конечных объёмов.
Уравнение сохранения импульса Уравнение сохранения массы Уравнение баланса энергии.
Параллельная реализация расчета задач аэроакустики на неструктурированных сетках Кафедра: ВМ Студент: Рябинин А. А. Научный руководитель: Четверушкин Б.Н.
Сравнительный анализ некоторых методов композиции вычислительных подобластей студент: Данилин Александр научный руководитель: Илюшин Александр Иванович.
Лекция 1: Дифференциальные уравнения. Разностный метод.
УРАВНЕНИЯ С ЧАСТНЫМИ ПРОИЗВОДНЫМИ. Рассмотрим уравнение вида: Здесь - искомая функция.
Методы интерактивной визуализации динамики жидких и газообразных сред Костикова Елена Юрьевна, 521 гр. Научный руководитель: Игнатенко Алексей Викторович.
Метод прямых в одной задачиреакция-диффузия Студентка: Фролова Ксения Владимировна Группа 1205 Руководитель: Горелов Георгий Николаевич МИНИСТЕРСТВО НАУКИ.
Московский государственный университет им. М. В. Ломоносова Факультет вычислительной математики и кибернетики Кафедра вычислительных методов Дипломная.
Метод конечных разностей для решения уравнений динамики приливов Московский Государственный Университет имени М.В. Ломоносова механико-математический факультет.
1 ФГУП «НАУЧНО-ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТЕХНОЛОГИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ им. А.П. Александрова» Ю.В. ЮДОВ DIRECT NUMERICAL SIMULATION DNS 5-я международная научно-техническая.
Расчеты низкоскоростного режима развития детонации ВВ Бахрах С.М., Володина Н.А., Кузьмицкий И.В., Леонтьев М.Н., Циберев К.В. РФЯЦ-ВНИИЭФ ИТМФ, Саров.
О ПРИМЕНЕНИИ ПРОИЗВОЛЬНО ПОДВИЖНЫХ АДАПТИВНЫХ НАЛОЖЕННЫХ СЕТОК ДЛЯ ЗАДАЧ МСС Н.Г. Бураго, И.С. Никитин PhysMathTech
Карельский К. В. Петросян А. С.Славин А. Г. Численное моделирование течений вращающейся мелкой воды Карельский К. В. Петросян А. С. Славин А. Г. Институт.
Лаборатория нелинейных процессов в газовых средах МФТИ (FlowModellium Lab) Моделирование турбулентных пристенных течений В.А. Алексин, Ф.А. Максимов 17.
Конструктивный подход к численному решению квазилинейных уравнений переноса А.П. Фаворский 1, А.М. Галанина 2, В.А. Исаков 3 _________________________________.
CAE-Services1 Расчет вентиляции, тепловой конвекции и кондиционирования воздуха в жилых помещениях (программный комплекс ANSYS/CFX) Н.А. Владимирова, К.В.Мякушев.
Расчет турбулентных течений Проблемы расчета нестационарных переходных и турбулентных течений вязких жидкостей и газов многие годы находятся в центе внимания.
Транксрипт:

М ОДЕЛИРОВАНИЕ ГАЗОВОГО ПОТОКА ЗА СОПЛОМ Кондаков В.Г. Якутск, ноября 2011 г.

В ВЕДЕНИЕ 2 Моделируется поток воздуха из сопла с заданными параметрами температуры и скорости. В качестве модели среды выступает идеальный газ с =1.4. Решаем систему уравнений Навье-Стокса сжимаемой среды с однопараметрической вязкостью. Разностная схема реализуется на неструктурированной сетке из гексагональных ячеек. Основа вычислительного метода - схема Кабаре с явным вычислением тензора вязких напряжений в узлах ячейки. Сеточная модель была сгенерирована с помощью утилиты blockMesh кода OpenFoam1.7, которая представляет собой систему из IJK блоков. Для декомпозиции области был использован - способ metis.

П ОСТАНОВКА ЗАДАЧИ Вычислить размер потенциального ядра при истечении газового потока со скоростью M=0,75. Получить осредненное поле скорости и температуры. Граничные условия: на срезе сопла заданы скорость и температура, на внутренней поверхности условие прилипания, на внешней поверхности сопла условие непротекания. На торце около вокруг расчетной области, а также на боковой поверхности и на выходе из области – открытая граница с нулевой скоростью и нормальным давлением на бесконечности. 3

С ЕТОЧНАЯ МОДЕЛЬ 4

ГЕНЕРАЦИЯ СЕТКИ, ЯЧЕЕК. Расчетная областьСрез сетки (y>0) 5

М АТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ 6 Дивергентная запись системы уравнений Тензор вязкости

Р АЗНОСТНАЯ СХЕМА i.Вычисление промежуточных значений консервативных переменных: 7 ii.Расчет потоковых переменных, в центре граней ячейки, основывается на линейной экстраполяции квази инвариантов Римана из ячеек, содержащих грань. iii.Вычисление консервативных переменных: где J – объем ячейки, ( x, y, z ) T i – внешняя нормаль i-й грани ячейки C, - шаг по времени.

В ЫЧИСЛИТЕЛЬНЫЙ ШАБЛОН 8 Центр ячейки, расположение консервативных переменных (, u,v,w,e) Центры граней, расположение потоковых переменных (, u,v,w,p)

АЛГОРИТМ ВЫЧИСЛЕНИЙ 9 Декомпозиция сеточного множества Задание начальных данных Основной цикл i. Вычисление промежуточных значений в центрах ячеек iii. Вычисление новых значений переменных в центрах ячеек ii.Вычисление переменных в центрах граней ячеек + Обмен сообщениями на границе раздела подобластей Постобработка данных

М ОДУЛЬ РОТОРА СКОРОСТИ В СЕЧЕНИИ Y =0 10

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ОСРЕДНЕННОЙ Х - КОМПОНЕНТЫ СКОРОСТИ, Y =0 11

Р ЕЗУЛЬТАТ ОСРЕДНЕНИЯ СКОРОСТИ, СЕТКА 0.72 МИЛЛИОНА ЯЧЕЕК 12

З АКЛЮЧЕНИЕ В OpenFoam была реализована сеточная модель расчета. Для среды с уравнением состояния идеального газа и однопараметрической вязкостью предложена явная схема Кабаре 2-го порядка точности по временному и пространственному шагам. Получена сходимость решения на серии из сгущающихся сеток. 13

СПАСИБО ЗА ВНИМАНИЕ !