Одночастичный базис. Многочастичный базис. Операторы физических величин 1.7. Вторичное квантование.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Операторы Рассмотрим некоторую физическую величину f, характеризующую состояние квантовой системы. Значения, которые может принять данная величина в квантовой.
Advertisements

1 Принцип Паули и определитель Слейтера. 2 Принцип Паули Волновые функции Хартри для атома, построенные в виде произведения одноэлектронных функций, не.
Периодические граничные условия. Решетка Бравэ. Задача Шредингера. Оператор трансляций. Спектральный анализ Конечные кластеры и трансляционная инвариантность.
Куперовские пары. Энергия связи и радиус. Теория БКШ. Гамильтониан БКШ. Волновая функция БКШ Куперовские пары.
Модель сильной связи. Гамильтонова матрица. Модель сильной связи без взаимодействия 1.8. Ферми-системы. Модель сильной связи.
Принцип Паули. Многоэлектронные атомы Лекция 5. Весна 2012 г.
Спиновые операторы. Матрицы Паули. Квантовые спиновые модели Спиновые системы. Квантовые спиновые модели.
Отличия квантовой статистики от классической Состояния, попадающие в ячейку фазового пространства размером dxdydzdp x dp y dp z < h 3 неразличимы Принцип.
Бозе-эйнштейновская конденсация. Возбуждения в неидеальном бозе-газе. Сверхтекучесть. Критерий сверхтекучести Ландау 1.8. Конденсация Бозе – Эйнштейна.
9.8 Релятивистская динамика Принцип относительности Эйнштейна требует, чтобы все законы природы имели один и тот же вид во всех инерциальных системах отсчета.
§3. Изображение наблюдаемых величин операторами Примеры наблюдаемых величин (динамических переменных) – импульс, энергия, момент импульса, заряд и т.д.
Классификация фазовых переходов. Переход парамагнетик – ферромагнетик. Поле упорядочения. Обменное взаимодействие 1.1. Фазовые переходы в системе многих.
Операторы в квантовой механике Каждой физической величине A сопоставляется оператор Среднее значение величины A для квантового ансамбля с волновой функцией.
Спиновый парамагнетизм в теории Стонера. Переход металл – диэлектрик. Модель Хаббарда. Модель Мотта 1.7. Зонная теория ферромагнетизма.
Квантовая теория Семестр I Журавлев В.М.. Лекция IV Свойства операторов и принцип неопределенности Гейзенберга.
Модель свободных электронов, также известна как модель Зоммерфельда или модель Друде-Зоммерфельда, простая квантовая модель поведения валентных электронов.
n=1 n=2 n=3 n=4 n=5 E r -- Решением данного уравнения является функция Блоха. Состояние с энергией может быть описано не только функцией, но и. В одномерном.
Лекции по физике. Механика Законы сохранения. Энергия, импульс и момент импульса механической системы. Условия равновесия.
Законы Ньютона Принцип относительности Галилея Центр масс (центр инерции) ДИНАМИКА материальной точки.
Уравнение Шредингера. Бесконечная потенциальная яма. Конечная потенциальная яма 1.3. Квантовые одночастичные задачи. Потенциальная яма.
Транксрипт:

Одночастичный базис. Многочастичный базис. Операторы физических величин 1.7. Вторичное квантование

Одночастичный базис Вакуумная волновая функция, обозначающая состояние, не содержащее ни одной частицы: В качестве одночастичных состояний можно выбрать, например, плоские волны, образующие полный набор: В формализме чисел заполнения такие состояния будут представлены следующим образом: Оператор рождения по определению рождает частицу в одночастичном состоянии, описываемом плоской волной с волновым вектором k Ортонормированность одночастичного базиса: 2

Многочастичный базис Двухчастичное состояние: То же самое физическое состояние: Возможны только два вида коммутационных соотношений: Возможна либо коммутация, либо анти коммутация операторов рождения. Частицы, операторы которых коммутируют, называются бозонами, частицы с антикоммутационными соотношениями – фермионами. Все элементарные частицы разделены на эти два основных класса 3

Многочастичный базис Принцип Паули – в одном и том же квантовом состоянии не могут находиться два фермиона: Связь между коммутацией операторов рождения и перестановкой частиц. Рассмотрим движение двух частиц в системе их центра масс. Соотношения коммутации: Пусть центр масс движется равномерно и описывается плоской волной; тогда волновая функция двух частиц представима в виде: С учетом уравнений коммутации: Волновая функция бозонов должна быть симметричной относительно перестановки частиц, а фермионная – антисимметричной 4

Многочастичный базис Правила коммутации: Свойство, справедливое для бозонов: Рассмотрим систему из трех частиц с ферми-статистикой на шести узлах. Узельный базис в числах заполнения будет состоять из 20 функций: 5

Многочастичный базис Узельные многочастичные функции являются ортонормированными, при этом понимается, что скалярное произведение двух функций равно нулю, если состояние хотя бы одного узла в одной функции отличается от аналогичного состояния другой функции Правила действия операторов физических величин на базисные волновые функции с учетом принципа тождественности: Кроме указанных правил действия на волновые функции операторов рождения и уничтожения, необходимо также учесть анти симметрию волновых функций системы из ферми-частиц Антикоммутационные соотношения: 6

Операторы физических величин Оператор числа частиц: Размерность базиса для системы из N a узлов, N частиц со спином вверх и N частиц со спином вниз: Операторы, действующие на одночастичные состояния: Оператор импульса: Оператор импульса диагоналей в базисе плоских волн 7

Операторы физических величин Оператор кинетической энергии: Оператор числа частиц: Частица во внешнем статическом кулоновском поле: Если центр поля в начале координат: 8

Операторы физических величин Двухчастичные операторы: Межчастичное кулоновское взаимодействие: Окончательно: 9

Операторы физических величин Межчастичное кулоновское взаимодействие: Раскладывая взаимодействие в ряд Фурье аналогично одночастичному случаю, имеем: Окончательно находим: 10