1 Лаборатория мезонной физики конденсированных состояний Зав.лаб. Коптев В.П. 2005 год. - презентация

1 1 Лаборатория мезонной физики конденсированных состояний Зав.лаб. Коптев В.П год

2 2 Рождение странности на ANKE. 1.Кластерный механизм Скалярные мезоны 5. ядерный потенциал

3 3 In 2002

4 4 Рождение на кластерах с

5 5 Цель: Кривые: Фазовый объем +FSI (ΛN) + FSI(np) Форма кривых согласуется с экспериментом Величина сечений = ? Разрабатывается модель - ? подавлен. Нет d с p d >750 Мэв/c

6 6 Известного В PDG как однозвездночный (1480) и Принято к публикации в PRL. или Λ Пики с : Соответствует

7 7

8 8 The a 0 /f 0 (980 ) at COSY ReactionProductionWhere? T beam, GeV StatusResult pp d K + K 0 a 0 + (I in =1) ANKE V.Kleber et. at. PRL 91 (2003) 377 analysis finished a 0 + channel dominates pn d K + K - f 0 /a 0 0 (I in =0,1) ANKE2.65 analysis in progress N(a 0 0 /f 0 ) < N(Φ) dd 4 He K + K - f 0 (I in =0) ANKE2.28 April He π 0 η a 0 0 (I in =0, I fin =1) WASA

9 9 Q = 46 MeV : σ tot = (38 ± 2 stat ± 14 sys ) nb V.Kleber et al., PRL 91 (2003) 377 Q = 105 MeV : σ tot = (190 ± 4 stat ± 39 sys ) nb Total Cross Section Theoretical predictions: V.Grishina et al., EPJ A 21 (2004) 507 a0a0 nonresonant a0 + nonres. ppdK + K 0 KK S-wave (a0+ channel) - 95%, P-wave – 5% KK S-wave (a0+ channel) - 88%, P-wave – 12%

10 10 dd 4 HeK + K - The reaction dd 4 He ( 0 ) is forbidden if isospin is conserved dd 4 He f 0 (I=0) 4 He a 0 0 (I=1) 4 He 0 ?? d d f0f0 a0a0 a 0 /f 0 -mixing via KK-pairs ! dd 4 Hef 0 4 HeKK cross section unknown, but it will be measured at ANKE! + f0f0 a0a0 K0K0 K0K0 _ f0f0 a0a0 K–K– K+K+ Bound state ?

11 11 ядерный потенциал 2005г. - обнаружены три связанных состояния Q = -193 МэВ Q = -169 МэВ Q = -115 МэВ Требуется большая величина = - ( ) МэВ Из дисперсионных соотношений = - ( ) МэВ ANKE: быстрое падение R при аналогично планируется определить из совпадений Спектр 30% из за пределами ядра в январе-. феврале 2007 г. быстрый рост R при

12 12 experiment simulations peak at 1475 MeV ?

13 13 µSR 2005 Исследование магнитных фазовых переходов и распределение локальных магнитных полей в системах с конкурирующим взаимодействием. 1. P-SG переход в Cu 1-x Mn x 0.2

14 14 Фазовая диаграмма гомогенных медномарганцевых сплавов Cu 1-x Mn x. Магнитному фазовому переходу в состояние спинового стекла предшествует переход в состояние суперпарамагнетика. Работа завершена.

15 15 (Pd 0,984 Fe ) 0,95 Mn 0.05 Исследование распределений локальных статических полей Восприимчивость: переход P-FM переход FM-SG T c =39K T s =(7-10)K Деполяризация уменьшение деполяризации нейтронов: при T < 28K Внутри FM появляется SG, т.е. еще один переход FM-ASFM при T=T A =28K ? Размер FM домена ?

16 16 Температурные зависимости динамической скорости релаксации λ, средней величины поля H и его разброса Δ. При Т

17 17 (Pd 0,984 Fe 0,016 ) 0,95 Mn 0,05 Температурная зависимость доли спин-стекольного вклада. При температуре Т а ~28К наблюдается частичный переход из ферромагнетного состояния в состояние асперомагнетика (?), предшествующего переходу в состояние спинового стекла.

18 18 а). Материалы с большим магнитосопротивлением б). Наличие ферромагнитных и ферроэлектрических переходов. Возможность управлять электрическими (магнитными) характеристиками с помощью внешних магнитных (электрических) полей. Образцы: HoMnO 3 T c =71 K, T SR =33 K La 0.82 Ca 0.18 MnO 3 T c =155 K, T SR =? Исследование взаимодействия ферромагнитного и ферроэлектрического порядка в редкоземельных манганитах RMnO 3 Проведены первые пробные измерения для выяснения: а). качества образцов б). возможности μSR- измерения распределений локальных магнитных полей

19 19 Температурная зависимость поляризации мюонов HoMnO 3 Температурная зависимость динамической релаксации При Т~71 К наблюдается узкий фазовый переход в состояние 3D коллинеарного ферромагнетика. Вывод: образцы однородны.

20 20 Функция релаксации спина мюона. Т=30 К. При температуре в обоих образцах наблюдается сильное искажение локальных магнитных полей. Т=69 К. Т=120 К. Т=30 К.

21 21 H вн =100 Ое - алюминий P=P 0 - пластический сцинтиллятор (Харьков) P~1/3 P 0 - пластический сцинтиллятор (Дубна) P~1/5 P 0 - мюоний в кварце H вн =7 Ое, - отсутствует мюоний в пластических сцинтилляторах Нужны измерения в продольном магнитном поле Ое. Деполяризация мюонов в пластическом сцинтилляторе

22 22 План работ на 2006 г. а) провести µSR измерение локальных полей в (Pd Fe ) 0.95 Mn 0.05 во внешних магнитных полях Ое в диапазоне температур 10-40К. б) в образцах H o MnO 3 и La 0.82 Ca 0.18 MnO 3 провести µSR измерения локальных магнитных магнитных полей в нулевом внешнем магнитном поле и диапазоне температур К. в) до 2005 г. в России достаточно активно работали две µSR установки: ОИЯИ (Дубна) и ПИЯФ (Гатчина). В 2005 г. по ряду технических причин работа в Дубне была временно приостановлена не менее чем на 2 года. На совместном периодическом совещании двух µSR- групп было решено в гг. часть µSR-исследований, выполняемых в Дубне, проводить как совместные эксперименты в Гатчине. Одно из наиболее интересных направлений ранее не проводимых с помощью µSR-метода: исследование феррожидкостей на основе Fe 3 O 4. По существу задача сводится к исследованию магнитных характеристик наноструктурных образований. Очень важно, что существует возможность использования калиброванных гранул Fe 3 O 4 переменного размера, начиная с диаметра ~100 A. Трудность: малое объемное количество рабочего материала (~5% объема). Пробные µSR измерения, выполненные в Дубне достаточно оптимистичны: при Т ~230К наблюдался узкий магнитный фазовый переход, а при температурах ниже перехода наблюдается экспоненциальная релаксация спина µ-мезона, характерная для суперпарамагнитных образований. В 2006 г. В ПИЯФ планируется провести более детальные исследования в диапазоне температур К во внешних полях Ое.