Нелокальные полевые корреляторы на решетке в HP 1 σ-модели Орловский В.Д. ИТЭФ Сессия-конференция «Физика фундаментальных взаимодействий» 27.11.2009 V.D.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
Нелокальные полевые корреляторы на решетке в HP^1 sigma-модели Орловский В.Д. Шевченко В.И. ITEP Lattice seminar 11 декабря 2013 г.
Advertisements

Фазовые переходы в присутствии ферми-конденсата. Попов К.Г. Отдел математики, Коми НЦ, УРО, РАН.
Проводимость [ 1 cm 2-d ] Кондактанс Y [ 1 ] Безразмерный кондактанс y L ребро куба Скейлинговая гипотеза ( Для описания перехода металл-изолятор ? При.
Проблема космологических фазовых переходов в свете лабораторных исследований динамики неравновесных Бозе-конденсатов Ю. В. Д у м и н Институт земного магнетизма,
Характеризуя работы в рамках проекта PHENIX следует отметить, что только в 2005 году были опубликованы следующин работы: 1. Nuclear Physics A Volume 757,
МОДЕЛИРОВАНИЕ АДСОРБЦИИ АТОМОВ КИСЛОРОДА НА ПОВЕРХНОСТИ Al 2 O 3 МЕТОДОМ ФУНКЦИОНАЛА ПЛОТНОСТИ Ковалёв В.Л., Крупнов А.А.*, Погосбекян М.Ю.*, Суханов Л.П.**
Свойства нейтральных D-мезонов в рА-взаимодействиях при 70 ГэВ. Сотрудничество ИФВЭ – НИИЯФ МГУ – ОИЯИ Эксперимент Е-184 (52 млн. событий) Сессия.
Понятие вектора в пространстве Сложение и вычитание векторов Умножение вектора на число Компланарные векторы Прямоугольная система координат Координаты.
Семинар 4; Докладчик - Бех С.В. 1 Семинар по электрослабому взаимодействию (теория Ферми) Семинар 4.
Конференция по физике и астрономии для молодых ученых Санкт-Петербурга и Северо-Запада 28 октября 2010 года Е. Крышень, Б. Л. Бирбраир (ПИЯФ) Сжимаемость.
Переход пар – жидкость. Конденсация. Уравнение Ван-дер-Ваальса. Модель решеточного газа. Переход жидкость – твердое тело. Кристаллизация 1.6. Фазовые переходы.
Точность оценок случайных величин. Определение термина Случайная величина: в теории вероятностей, величина, принимающая в зависимости от случая те или.
Флуктуационные свойства длинного джозефсоновского контакта длинного джозефсоновского контакта Аспирант 2 года Ревин Аспирант 2 года Ревин Леонид Сергеевич.
Физика нейтрино и скрытая масса Наблюдательные следствия космологической инфляции Космология с дополнительным измерением Ю. В. Штанов ИТФ, Киев Собрание.
Численное моделирование свойств кварк-глюонной плазмы и адронной материи Павел Буйвидович (ИТЭФ)
Старший преподаватель Капина Галина АлексеевнаЛ И Т Е Р А Т У Р А 1. Трофимова Т.И. «Курс физики». М: Высшая школа, 2003 г. 2. Савельев И.В «Курс общей.
ШАЛАЕВ Ю.Н. доцент каф. ИПС, АВТФ ТЕОРИЯ ВЕРОЯТНОСТЕЙ, МАТЕМАТИЧЕСКАЯ СТАТИСТИКА И СЛУЧАНЙНЫЕ ПРОЦЕССЫ Лекции- 26 часов Практические занятия- 26 часов.
Неопределённый интеграл.. «Неберущиеся» интегралы «Неберущимся» называется интеграл, который не выражается через элементарные функции, т.е. его нельзя.
23 сентября 2012 г.23 сентября 2012 г.23 сентября 2012 г.23 сентября 2012 г. Лекция 9. Непрерывные распределения 9-1. Функция распределения 9-2. Плотность.
Дискретные модели в курсе математики средних специальных учебных заведений (блоки специальностей «Экономика и управление» и «Право и социальное обеспечение»)
Транксрипт:

Нелокальные полевые корреляторы на решетке в HP 1 σ-модели Орловский В.Д. ИТЭФ Сессия-конференция «Физика фундаментальных взаимодействий» V.D. Orlovsky, V.I. Shevchenko, Nonlocal field correlators on the lattice in HP1 sigma-model. JETP Lett.90:85-89,2009.

Правила сумм Метод полевых корреляторов Гауссова доминантность Введение Корреляционная длина λ – нелокальная характеристика вакуумных полей

Калибровочная теория SU(2) и HP 1 σ-модель Кватернионные вектора Правильные конфигурации – те, которые минимизируют функционал при заданном SU(2) поле A μ Линковые переменные Натяжение струны P.Yu. Boyko, F.V. Gubarev, S.M. Morozov, Phys.Rev.D73:014512,2006. F.V. Gubarev, S.M. Morozov, Phys.Rev.D72:076008,2005.

Двухточечные корреляторы Параметризация в непрерывном пределе Непертурбативные части корреляторов На решетке для двух взаимных ориентаций плакетов

Корреляторы в HP1 модели λ 1 =0,15 Fm λ=0,13 Fm λ=0,13 Fm (SU(2)) λ=0,22 Fm (SU(3)) λ=0,12 Fm (SU(3)) M. Campostrini, A. Di Giacomo, G. Mussardo, Z.Phys.C25, 173 (1984). A. Di Giacomo, H. Panagopoulos, Phys.Lett.B285, 133 (1992). G.S. Bali, N. Brambilla, A. Vairo, Phys.Lett.B421, 265 (1998).

Зависимость от формы кривой для корреляционной длины x ν1ν1 μ1μ1 ν2ν2 μ2μ2 l a Коррелятор D (x) сохраняет экспоненциальный вид, в отличие от D || (x)

Зависимость от формы кривой для интегральной величины T R T R σ U,L – наклоны прямых

Свойства скейлинга Скейлинг корреляционной длины λ 1 Скейлинг конденсата λ = const G 2 = α/a 2 + β

D(0) = α 0 /a 2 + β 0 α 0 = 0,004(1) GeV 2, β 0 = 0,054(5) GeV 4 D 1 (0) = α 1 /a 2 + β 1 α 1 = 0,005(1) GeV 2, β 1 = 0,003(4) GeV 4 σ = π D(0) λ 2