Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины.

Презентация:



Advertisements
Похожие презентации
ВЛИЯНИЕ РЕЗОНАНСНОГО ЭЛЕКТРОН- ФОНОННОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ НА ЭЛЕКТРОННЫЙ СПЕКТР ВОЛЬФРАМА И ГАЛЛИЯ Ю. А. Авраменко, Н. Г. Бурма, А. И. Петришин, В. Д. Филь.
Advertisements

Поверхностная сверхпроводимость. Контактные явления. Тонкие пленки Размерные эффекты.
Разрушение сверхпроводимости магнитным полем. Термодинамический потенциал сверхпроводника. Сверхпроводники первого и второго рода. Неоднородное проникновение.
Свойства электронного звука. Загадки сверхпроводящей фазы. Электронным звуком (ЭЗ) мы называем связанные с упругой деформацией колебания функции распределения.
С.Н. Галкин Зав. отделом Института сцинтилляционных материалов НАН Украины, г.Харьков, пр. Ленина 60, Возможности разработки, исследования,
ОПТИЧЕСКИЕ ИНФОРМАЦИОННЫЕ ТЕХНОЛОГИИ ЛЕКЦИЯ 2 Электромагнитное излучение в сплошной среде Астапенко В.А., д.ф.-м.н. 1.
Лекция 3 Кинетическая и магнитогидродинамическая модели космической плазмы.
Бозе-эйнштейновская конденсация. Возбуждения в неидеальном бозе-газе. Сверхтекучесть. Критерий сверхтекучести Ландау 1.8. Конденсация Бозе – Эйнштейна.
Клеточно-автоматное моделирование волновых процессов в неоднородной среде Летняя школа по параллельному программированию 2010 Студенты: Риндевич К., Медянкин.
Электромагнитное поле Лекция 4. Характеристики электромагнитного поля Переменное электромагнитное поле – особый вид материи. Оно обладает массой, энергией.
«Электрический маятник» Подходящий шарик, подвешенный на нити, колеблется между пластинами заряженного конденсатора. Исследуйте параметры, от которых.
Сверхпроводники́ -вещества, переходящие в сверхпроводящее состояние при температурах ниже критической (Тк). Сверхпроводимость свойство некоторых материалов.
Механизм генерации ультранизкочастотных электромагнитных колебаний в пограничной области плазменного слоя Шевелёв М.М., Буринская Т.М. ИКИ РАН «Физика.
n=1 n=2 n=3 n=4 n=5 E r -- Решением данного уравнения является функция Блоха. Состояние с энергией может быть описано не только функцией, но и. В одномерном.
НЕЛИНЕЙНЫЕ ВОЛНЫ И СОЛИТОНЫ Лекции 10. Уравнение Кортевега – де Вриза если можно пренебречь нелинейностью, дисперсией и диссипацией.
Влияние высокого давления на кристаллическую и магнитную структуру манганита Pr 0.1 Sr 0.9 MnO 3 С. Е. Панков 1, С. Е. Кичанов 1, Д. П. Козленко 1, Е.
ЯМР с импульсным градиентом магнитного поля в приложении к исследованию диффузии в жидких кристаллах А.Б.Конов 1, К.М.Салихов 1, О.И.Гнездилов 1, Ю.Г.Галяметдинов.
Образовательный семинар для аспирантов и студентов, ИФМ РАН, 24 февраля 2011 Квантово-размерные эффекты и зарождение сверхпроводимости в гибридных структурах.
Энергия и мощность электромагнитного поля. Электромагнитные волны. Лекция 5.
Шкала электромагнитных волн. теорема Остроградского – Гаусса: поток вектора электрического смещения через произвольную замкнутую поверхность S, охватывающую.
Транксрипт:

Возможный след динамической массы вихря в ErNi2B2C В.Д.Филь(1), И.А.Билыч(1), К.Р.Жеков(1), Г.А.Звягина(1), Д.В.Филь(2),S.I.Lee(3) 1.ФТИНТ НАН Украины пр. Ленина, 47, г. Харьков, 61103, Институт монокристаллов НАН Украины пр. Ленина, 60, г. Харьков, 61101,Украина 3. National Creative Research Initiative Center for Superconductivity and Department of Physics, Pohang University of Science and Technology, Pohang , Republic of Korea Методом акустоэлектрической трансформации изучена динамика вихрей в борокарбиде эрбия. Схема эксперимента

Система уравнений ( на единицу объёма ) ( смешанное состояние в пренебрежении нормальной компонентой) η- вязкость, α L и α M – параметры Лабуша и Магнуса соотв., u -смещение в упругой волне, w-смещение вихревой решётки, В-индукция в образце, σ s -ac проводимость сверхпроводника,q-волновое число u ST -инерционное поле Стюарта-Толмена

Излучаемое поле

Эволюция поля Стюарта-Толмена в ErNi 2 B 2 C В нормальной фазе В сверхпроводнике, поэтому

Фазовый угол поля E || u в ErNi 2 B 2 C Из измеренных величин вычитается поле ST (с линейной экстраполяцией по магнитному полю) и рассчитывается фазовый угол поля E x (красная линия). Чёрная линия – предельно возможное изменение фазового угла в пренебрежении пиннингом, массой вихрей и изменением вязкости по Бардину-Стефену. Отклонение наблюдаемой зависимости в сторону меньших величин вплоть до перехода в область отрицательных значений означает, что, в E x имеется дополнительный отрицательный фазовый сдвиг, связанный с вкладом недиагональной компоненты массы. По Копнину она имеет вид: Этот вклад ортогонален к вкладу силы Магнуса и соотносится с ним, как (ω 0 ~ eH C2 /mc)

Эволюция фазового угла с температурой в ErNi 2 B 2 C

Эволюция фазового угла с температурой в Y 0.95 Tb 0.05 Ni 2 B 2 C