Электростатика Гайсина Гузель Абдрахимовна доцент кафедры теплоэнернетики и физики Сегодня: воскресенье, 21 февраля 2016 г. 1. - презентация

1 Электростатика Гайсина Гузель Абдрахимовна доцент кафедры теплоэнергетики и физики Сегодня: воскресенье, 21 февраля 2016 г. 1

2 Тема: ТЕОРЕМА ОСТРОГРАДСКОГО-ГАУССА 1. Силовые линии электростатического поля 2. Поток вектора напряженности 3. Теорема Остроградского-Гаусса 4. Дифференциальная форма теоремы Остроградского- Гаусса 5. Вычисление электростатических полей с помощью теоремы Остроградского – Гаусса 5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости 5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей 5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити) 5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью заряда, но разным знаком 5.5. Поле заряженного пустотелого шара 5.6. Поле объемного заряженного шара

3 Теорема Остроградского-Гаусса, устанавливает связь между электрическими зарядами и электрическим полем. Она представляет собой более общую и более изящную формулировку закона Кулона. Основная ценность теоремы Остроградского-Гаусса состоит в том, что она позволяет глубже понять природу электростатического поля и устанавливает более общую связь между зарядом и полем. 1. Силовые линии электростатического поля 3

4 Основные работы в области математического анализа, математической физики, теоретической механики. Решил ряд важных задач гидродинамики, теории теплоты, упругости, баллистики, электростатики, в частности задачу распространения волн на поверхности жидкости (1826 г.). Получил дифференциальное уравнение распространения тепла в твердых телах и жидкостях. Известен теоремой Остроградского-Гаусса в электростатике (1828 г.). Остроградский Михаил Васильевич (1801 – 1862) отечественный математик и механик. Учился в Харьковском ун.-те (1816 – 1820), совершенствовал знания в Париже (1822 – 1827). 4

5 Гаусс Карл Фридрих (1777 – 1855) немецкий математик, астроном и физик. Исследования посвящены многим разделам физики. В 1832 г. создал абсолютную систему мер (СГС), введя три основных единицы: единицу времени – 1 с, единицу длины – 1 мм, единицу массы – 1 мг. В 1833 г. совместно с В. Вебером построил первый в Германии электромагнитный телеграф. Еще в 1845 г. пришел к мысли о конечной скорости распространения электромагнитных взаимодействий. Изучал земной магнетизм, изобрел в 1837 г. униполярный магнитометр, в 1838 г. – бифилярный. В 1829 г. сформулировал принцип наименьшего принуждения (принцип Гаусса). Один из первых высказал в 1818 г. предположение о возможности существования неевклидовой геометрии. 5

6 Силовые линии – это линии, касательная к которым в любой точке поля совпадает с направлением вектора напряженности. всех точках которого напряженность одинакова по величине и направлению, Однородным называется электростатическое поле, во всех точках которого напряженность одинакова по величине и направлению, т.е. однородное электростатическое поле изображается параллельными силовыми линиями на равном расстоянии друг от друга. 6

7 В случае точечного заряда, линии напряженности исходят из положительного заряда и уходят в бесконечность; и из бесконечности входят в отрицательный заряд. Т.к. Е 1 / r 2, то густота силовых линий обратно пропорциональна квадрату расстояния от заряда 7

8 Для системы зарядов силовые линии направлены от положительного заряда к отрицательному 8

9 Густота силовых линий должна быть такой, чтобы единичную площадку, нормальную к вектору напряженности пересекало такое их число, которое равно модулю вектора напряженности, т.е. Если на рисунке выделить площадку S = 2 м 2, то напряженность изображенного поля будет равна 9

10 Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности Ф через эту поверхность. В векторной форме можно записать – скалярное произведение двух векторов, где вектор Таким образом, поток вектора есть скаляр, который в зависимости от величины угла α может быть как положительным, так и отрицательным.. 2. Поток вектора напряженности 10

11 Для первого рисунка – поверхность А 1 окружает положительный заряд и поток здесь направлен наружу, т.е. Ф Е > 0. Поверхность А 2 – окружает отрицательный заряд, здесь Ф Е < 0 и направлен внутрь. Общий поток через поверхность А равен нулю. 11

12 3. Теорема Остроградского-Гаусса поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S. Итак, по определению, поток вектора напряженности электрического поля равен числу линий напряженности, пересекающих поверхность S. Тогда, поток вектора напряженности через произвольную элементарную площадку dS будет равен: dФ Е = EdScos = E n dS. Т.е. в однородном поле Ф Е = E S Ф Е = E S. В произвольном электрическом поле 12

13 Подсчитаем поток вектора через произвольную замкнутую поверхность S, окружающую точечный заряд q. Окружим заряд q сферой S 1. Центр сферы совпадает с центром заряда. Радиус сферы S 1 равен R 1. В каждой точке поверхности S 1 проекция Е на направление внешней нормали одинакова и равна 13

14 Тогда поток через S 1 Подсчитаем поток через сферу S 2, имеющую радиус R 2 : 14

15 Из непрерывности линии следует, что поток и через любую произвольную поверхность S будет равен этой же величине: – теорема Гаусса для одного заряда. Для любого числа произвольно расположенных зарядов, находящихся внутри поверхности: – теорема Гаусса для нескольких зарядов. Поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность в вакууме равен алгебраической сумме всех зарядов, расположенных внутри поверхности, деленной на ε 0. 15

16 Полный поток проходящий через S 3, не охватывающую заряд q, равен нулю: Ф Е = 0. Таким образом, для точечного заряда q, полный поток через любую замкнутую поверхность S будет равен: – если заряд расположен внутри замкнутой поверхности; Ф Е = 0 – если заряд расположен вне замкнутой поверхности; Этот результат не зависит от формы поверхности, и знак потока совпадает со знаком заряда. 16

17 Электрические заряды могут быть «размазаны» с некоторой объемной плотностью различной в разных местах пространства: = dq/dV = dq/dV Здесь dV – физически бесконечно малый объем, под которым следует понимать такой объем, который с одной стороны достаточно мал, чтобы в пределах его плотность заряда считать одинаковой, а с другой – достаточно велик, чтобы не могла проявиться дискретность заряда, т.е. то, что любой заряд кратен целому числу элементарных зарядов электрона или протона. 17

18 Суммарный заряд объема dV будет равен: Тогда из теоремы Гаусса можно получить: теоремы Остроградского- Гаусса – это ещё одна форма записи теоремы Остроградского- Гаусса, если заряд неравномерно распределен по объему. 18

19 5. Вычисление электрических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса 5.1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости Поверхностная плотность заряда Поверхностная плотность заряда на произвольной плоскости площадью S определяется по формуле: dq – заряд, сосредоточенный на площади dS; dS – физически бесконечно малый участок поверхности. 19

20 Представим себе цилиндр с образующими, перпендикулярными плоскости, и основаниями ΔS, расположенными симметрично относительно плоскости Тогда Е = Е = Е Е = Е = Е. 20

21 Суммарный поток через замкнутую поверхность (цилиндр) будет равна: Ф Е = 2 SE Внутри поверхности заключен заряд. Следовательно, из теоремы Остроградского-Гаусса получим: откуда видно, что напряженность поля плоскости S равна: 21

22 5.2. Поле двух равномерно заряженных плоскостей Пусть две бесконечные плоскости заряжены разноименными зарядами с одинаковой по величине плотностью σ. 22

23 Результирующее поле находится как суперпозиция полей, создаваемых каждой из плоскостей. внутри плоскостей Тогда внутри плоскостей Е = Е + + Е, отсюда Е = / 0 Вне плоскостей напряженность поля Е = 0. Полученный результат справедлив и для плоскостей конечных размеров, если расстояние между плоскостями гораздо меньше линейных размеров плоскостей (плоский конденсатор). 23

24 Распределение напряженности электростатического поля между пластинами конденсатора: 24

25 Между пластинами конденсатора действует сила взаимного притяжения (на единицу площади пластин): т.е. Механические силы, действующие между заряженными телами, называют пондеромоторными. 25

26 Сила притяжения между пластинами конденсатора: где S – площадь обкладок конденсатора. Т.к. формула для расчета пондеромоторной силы. Это формула для расчета пондеромоторной силы. 26

27 5.3. Поле заряженного бесконечного цилиндра (нити) Пусть поле создается бесконечной цилиндрической поверхностью радиуса R, заряженной с постоянной линейной плотностью где dq – заряд, сосредоточенный на отрезке цилиндра 27

28 Представим вокруг цилиндра (нити) коаксиальную замкнутую поверхность (цилиндр в цилиндре) радиуса r и длиной l (основания цилиндров перпендикулярно оси). Для оснований цилиндров Е n = 0, для боковой поверхности Е n = E(r), т.е. зависит от расстояния r. Следовательно, поток вектора через рассматриваемую поверхность, равен Ф E = E(r)S = E(r)2 rl 28

29 29 При r R на поверхности будет заряд q = l По теореме Остроградского-Гаусса Тогда Если r < R, E(r) = 0, т.к. внутри замкнутой поверхности зарядов нет.

30 30 Графически распределение напряженности электростатического поля цилиндра показано на рисунке.

31 5.4. Поле двух коаксиальных цилиндров с одинаковой линейной плотностью, но разным знаком 31

32 Внутри меньшего и вне большего цилиндров поле будет отсутствовать E = 0. В зазоре между цилиндрами, поле определяется так же, как в случае поля заряженного бесконечного цилиндра 32

33 Таким образом для коаксиальных цилиндров имеем: Это справедливо и для бесконечно длинного цилиндра, и для цилиндров конечной длины, если зазор между цилиндрами намного меньше длины цилиндров (цилиндрический конденсатор). 33

34 5.5. Поле заряженного пустотелого шара Вообразим вокруг шара – сферу радиуса r (см. рис). Если r R, то внутрь воображаемой сферы попадет весь заряд q, распределенный по сфере, тогда поле вне сферы откуда поле вне сферы: 34

35 Внутри сферы, при r < R, поле будет равно нулю, т.к. там нет зарядов: E(r) = 0 Как видно, вне сферы поле тождественно полю точечного заряда той же величины, помещенному в центр сферы. 35

36 5.6. Поле объемного заряженного шара Для поля вне шара радиусом R получается тот же результат, что и для пустотелой сферы, т.е. справедлива формула: Внутри шара при r < R, сферическая поверхность будет содержать в себе заряд, равный где ρ = q / V – объемная плотность заряда; объем шара: 36

37 Тогда по теореме Остроградского-Гаусса запишем Т.е. внутри шара Таким образом, внутри шара имеем Е r 37

38 поле объемного заряженного шара Таким образом, имеем: поле объемного заряженного шара 38